이젝터의 작동과정은 다음과 같습니다. 최대 압력을 갖는 고압(분출) 가스가 노즐에서 혼합 챔버로 흐릅니다. 이젝터의 정지 작동 중에 혼합 챔버의 입구 부분에 정압이 형성됩니다. 이는 항상 저압(분출) 가스의 전체 압력보다 낮습니다. .

압력 차이의 영향으로 저압 가스가 챔버로 유입됩니다. 방출 계수라고 하는 이 가스의 상대 유량
, 노즐 면적, 가스 밀도 및 초기 압력, 이젝터 작동 모드에 따라 달라집니다. 입구 부분에서 분출되는 가스의 속도가 느리다는 사실에도 불구하고 일반적으로 분출 가스의 속도보다 작습니다. , 노즐 영역의 적절한 선택 그리고 방출계수 n의 임의의 큰 값을 얻는 것이 가능하다.

분출 가스와 분출 가스는 두 개의 별도 흐름 형태로 혼합 챔버로 들어갑니다. 일반적으로 화학 성분, 속도, 온도 및 압력이 다를 수 있습니다. 혼합 흐름은 궁극적으로 챔버의 전체 단면에 걸쳐 가스 매개변수를 균등화하는 것을 의미합니다.

전체 혼합 과정은 초기 단계와 기본 단계의 두 단계로 나눌 수 있습니다. 따라서 혼합실의 두 부분이 구별됩니다(그림 5). 특정 근사치에 따르면, 혼합 챔버의 초기 섹션의 흐름은 병류 흐름에서 이동하는 난류 제트에 비유될 수 있습니다. 난류 운동의 특징인 횡방향 맥동 속도 성분의 존재로 인해 흐름은 서로 침투하여 점차 넓어지는 혼합 영역(제트의 경계층)을 형성합니다. 경계층 내에서는 분출 가스의 값에서 분출 가스의 값으로 가스 혼합물의 매개변수가 원활하게 변경됩니다. 경계층 외부, 혼합 챔버의 초기 섹션에는 분출 및 분출 가스의 흐름이 방해받지 않고 있습니다.

챔버의 초기 섹션에서 배출된 가스 입자는 고압 제트에 의해 지속적으로 포착되어 혼합 구역으로 유입됩니다. 덕분에 혼합 챔버 입구에 진공이 유지되어 저압 가스가 이젝터로 유입됩니다.

노즐로부터의 거리에 따라 이젝터의 상대적 크기에 따라 방해받지 않는 가스 흐름의 두 영역이 연속적으로 사라집니다. 그래서 그림에서 5에서는 분사 제트의 코어가 먼저 제거됩니다.

노즐로부터 일정 거리 떨어진 G-G 구간(경계 구간)에서 제트의 경계층이 혼합 챔버의 전체 단면을 채웁니다. 이 섹션에는 더 이상 방해받지 않는 흐름 영역이 없지만 가스 매개변수는 챔버 반경에 따라 크게 다릅니다. 따라서 혼합 챔버의 주요 섹션에 있는 경계 섹션 이후에도 유량 매개변수는 단면 전체에 걸쳐 계속해서 균등화됩니다. 초기 섹션에서 평균적으로 8 - 12 챔버 직경의 거리에 위치한 챔버의 마지막 섹션에서는 상당히 균질한 가스 혼합물이 얻어지며, 총 압력은 다음과 같습니다. 분출된 가스의 총 압력보다 크다 , 배출 계수 n이 낮을수록 이젝터의 합리적인 설계는 주어진 초기 매개변수와 가스 유속의 비율에 대해 혼합물의 총 압력의 가장 높은 값이 얻어지도록 기하학적 치수를 선택하는 것으로 귀결됩니다. 주어진 초기 및 최종 압력에 대해 가장 높은 배출 계수가 얻어집니다.

쌀. 5. 혼합 챔버의 길이에 따른 속도 장의 변화.

아음속의 이젝터에서 가스를 혼합하는 과정에 대한 위의 다이어그램은 기본적으로 액체 이젝터에서 비압축성 액체를 혼합하는 과정과 다르지 않습니다. 아래에서 볼 수 있듯이, 큰 아임계 압력 비율에서도 가스 이젝터의 매개변수 간의 정성적 패턴뿐만 아니라 많은 정량적 종속성은 실제로 액체 이젝터에 대한 해당 데이터와 다르지 않습니다.

노즐의 초임계 압력 비율에서 질적으로 새로운 흐름 패턴이 관찰됩니다. 아음속 흐름에서 노즐 출구의 가스 압력은 환경의 압력과 같습니다. 즉, 혼합 챔버 입구의 가스 정압 p 1 및 p 2는 동일합니다. 분출 가스가 음파 또는 초음속으로 유출되는 동안 노즐 출구의 압력은 분출 가스의 압력과 크게 다를 수 있습니다.

분출 가스 노즐이 팽창하지 않는 경우, 초임계 압력 비율에서 노즐 출구의 정압은 환경의 압력, 즉 분출 가스를 초과합니다.

쌀. 6. 노즐의 초임계 압력 비율에서 혼합 챔버 초기 섹션의 흐름도

따라서 노즐 A에서 나온 후 분출되는 가스 B의 제트(그림 6)가 음속으로 이동합니다.
, 계속 팽창하여 속도가 초음속이 되고 단면적이 노즐의 출구 단면적보다 커집니다.

Laval 노즐에서 흐르는 초음속 분사 제트는 이젝터가 불완전 팽창이 있는 초음속 노즐을 사용하는 경우에도 정확히 동일한 방식으로 작동합니다. 이 경우 노즐 출구의 가스 속도는 다음과 같습니다.
, 어디
- 주어진 라발 노즐에 대해 계산된 속도 값은 출구 면적과 임계 단면의 비율에 의해 결정됩니다.

따라서 주어진 노즐에 대해 계산된 것보다 더 큰 압력비에서 혼합 챔버의 초기 섹션에서 분출되는 가스는 팽창하는 초음속 제트입니다. 이 섹션에서 분출된 가스의 흐름은 제트 경계와 챔버 벽 사이를 이동합니다. 초기 구간에서 방출되는 흐름의 속도는 아음속이므로 좁아지는 "채널"을 통해 흐를 때 흐름이 가속되고 정압이 떨어집니다.

분출 제트의 아음속 유출로 인해 챔버의 입구 부분에서 가장 큰 진공 및 최대 유속이 달성되었습니다. 이 경우, 노즐로부터 일정 거리에 위치한 1" 구간에서 정압의 최소값과 분출되는 흐름의 최대 속도가 달성되는데, 이 구간에서 팽창하는 초음속 제트의 면적이 가장 커진다. 섹션은 일반적으로 차단 섹션이라고 합니다.

초음속 제트의 특징은 이 영역에서 주변 흐름과의 혼합이 아음속 흐름의 혼합보다 훨씬 덜 강하다는 것입니다. 이는 초음속 제트가 아음속 제트에 비해 안정성이 증가하고 이러한 제트의 경계가 흐려지는 현상이 덜 발생하기 때문입니다. 이 현상의 물리적 기초는 다음 예를 통해 쉽게 이해할 수 있습니다(그림 7).

쌀. 7. 아음속(a) 흐름과 초음속(b) 흐름의 경계를 굽히는 물체에 대한 가스의 힘 작용에 대한 다이어그램.

어떤 이유(예: 병류 흐름의 가스 입자의 영향)로 인해 아음속 흐름의 경계가 구부러지면 이곳에서 단면적 감소로 인해 정압이 감소합니다. 외부 압력이 발생하여 경계의 초기 변형이 증가합니다. 환경과 상호 작용할 때 아음속 제트가 외부 흐름의 입자를 "당겨" 경계가 빠르게 흐려집니다. (외부 환경에 비해) 초음속 흐름에서는 경계의 유사한 곡률과 단면적의 감소로 인해 압력이 증가합니다. 결과적인 힘은 흐름의 안쪽이 아닌 바깥쪽으로 향하고 제트 경계의 초기 위치를 복원하여 외부 환경의 입자를 밀어내는 경향이 있습니다.

아음속 제트와 초음속 제트의 특성 차이는 문자 그대로 만져볼 수 있다는 점이 흥미롭습니다. 아음속 제트는 경계로 가져온 가벼운 물체를 끌어당기고, 노즐에서 몇 구경 거리에 있는 초음속 제트는 "단단한" 경계를 갖습니다. 외부에서 제트 안으로 어떤 물체를 넣으려고 할 때, 뚜렷하게 정의된 제트 경계에서 눈에 띄는 저항이 느껴집니다.

쌀. 8. Schlieren - 노즐에서 아음속 가스가 흐르는 동안 플랫 이젝터의 혼합 챔버의 흐름 사진.
,
, р 1 =р 2 .

쌀. 9. Schlieren - 노즐 P 0 = 3.4의 초임계 압력 비율에서 플랫 이젝터의 혼합 챔버 내 흐름 사진.

그림에서. 도 8 및 9는 분출 제트의 아음속 및 초음속 유출 동안 혼합 챔버의 초기 섹션에서의 흐름 사진을 보여준다. 사진은 이젝터의 평면 모델에서 촬영되었으며, 노즐 앞의 토출 가스의 전체 압력을 증가시켜 모드를 변경했습니다. 분출된 가스의 압력이 일정하고 챔버 출구의 압력이 일정합니다.

사진은 챔버의 초기 섹션에서 고려된 두 흐름 영역 간의 차이를 보여줍니다.

노즐의 초임계 압력비에서 프로세스를 분석하고 이젝터 매개변수를 계산할 때 차단 단면적까지 가정합니다. (그림 6) 배출 흐름과 배출 흐름은 혼합 없이 별도로 흐르며 이 섹션 뒤에서 집중적인 혼합이 발생합니다. 이는 현상의 실제 그림과 매우 가깝습니다. 차단 단면은 초기 혼합 단면의 특징적인 단면이며, 아래에 표시된 것처럼 그 안의 흐름 매개변수는 이젝터의 작동 프로세스와 매개변수에 큰 영향을 미칩니다.

노즐에서 멀어질수록 흐름 사이의 경계가 흐려지고, 분출 제트의 초음속 코어가 감소하며, 가스 매개변수가 챔버 단면에 걸쳐 점진적으로 동일해집니다.

혼합 챔버의 주요 섹션에서 가스 혼합의 특성은 노즐의 임계 미만 압력 비율, 가스 혼합 속도와 거의 동일합니다. 광범위한 초기 가스 매개변수에서는 음속보다 느리게 유지됩니다. 그러나 초기 가스 압력의 비율이 각 이젝터에 대해 결정된 특정 값 이상으로 증가하면 챔버의 주요 섹션의 혼합물 흐름은 초음속이 되어 혼합 챔버가 끝날 때까지 초음속을 유지할 수 있습니다. 아래에 설명된 것처럼 가스 혼합물의 아음속 흐름에서 초음속 흐름으로의 전환 조건은 폐쇄 구역의 가스 흐름과 밀접하게 관련되어 있습니다.

이는 분출노즐에서 초임계 가스 압력비에서의 가스 혼합 과정의 특징입니다. 노즐의 압력비는 배출 가스의 전체 압력의 비율을 의미합니다. 혼합 챔버의 입구 부분에서 배출되는 흐름의 정압 , 이는 전체 압력에 따라 달라집니다. 그리고 주어진 속도 .

더 , (총 가스 압력의 일정한 비율에서) 노즐의 압력 비율이 더 커집니다.

여기
잘 알려진 가스 역학 함수입니다.

따라서, 노즐로부터의 분출 가스 유출의 초임계 체제는 초기 총 가스 압력의 비율이 존재할 때에도 존재할 수 있습니다.
임계값 이하.

혼합 중 가스 흐름의 특성에 관계없이 가스 속도는 더 높은 속도와 더 낮은 속도로 움직이는 입자 간의 충격 교환을 통해 챔버 단면에 걸쳐 균등화됩니다. 이 과정에는 손실이 수반됩니다. 노즐 벽과 혼합 챔버의 마찰로 인한 일반적인 유압 손실 외에도 이젝터의 작동 과정은 혼합 과정의 본질과 관련된 손실을 특징으로 합니다.

두 개의 기체 흐름이 혼합될 때 발생하는 운동 에너지의 변화를 결정하고, 두 번째 질량 유량과 초기 속도는 각각 G 1, G 2와 같습니다. 그리고 . 흐름의 혼합이 일정한 압력에서 발생한다고 가정하면(이는 챔버의 특수 프로파일 또는 자유 제트의 혼합으로 가능함) 혼합물의 이동량은 초기 이동량의 합과 같아야 합니다. 흐름의 이동량:

가스 혼합물의 운동 에너지는 다음과 같습니다.

이 값이 혼합 전 흐름의 운동 에너지의 합보다 작다는 것을 쉽게 확인할 수 있습니다.

금액으로

. (2)

크기
흐름을 혼합하는 과정과 관련된 운동 에너지의 손실을 나타냅니다. 이러한 손실은 비탄성 물체의 충격에 따른 에너지 손실과 유사합니다. 온도, 밀도 및 기타 흐름 매개변수에 관계없이 식(2)에 표시된 것처럼 손실이 클수록 혼합 흐름 속도의 차이도 커집니다. 이것으로부터 우리는 주어진 방출 가스의 속도와 주어진 방출 가스의 상대 유량에서 다음과 같은 결론을 내릴 수 있습니다.
(배출 계수) 가장 낮은 손실, 즉 가스 혼합물의 총 압력 중 가장 높은 값을 얻으려면 증가시키는 것이 좋습니다. 분출되는 가스의 속도를 혼합 챔버 입구의 분출 가스 속도에 최대한 가깝게 만들기 위해. 아래에서 볼 수 있듯이 이는 실제로 가장 유리한 혼합 프로세스로 이어집니다.

쌀. 10. 가스의 아음속 흐름 동안 혼합 챔버의 길이에 따른 정압의 변화.

이젝터의 원통형 혼합실에서 가스를 혼합할 때 가스의 정압이 일정하게 유지되지 않습니다. 원통형 혼합 챔버의 정압 변화 특성을 확인하기 위해 챔버 시작 부분에서 서로 다른 거리에 위치한 챔버 1과 2의 임의의 두 섹션에서 흐름 매개변수를 비교합니다(그림 10). 챔버의 입구 부분에서 더 먼 거리에 위치한 섹션 2의 속도장은 섹션 1보다 더 균일합니다. 두 섹션 모두에 대해 다음과 같이 가정하면
(정압이 약간 변하는 챔버의 주요 섹션의 경우 이는 대략 현실과 일치합니다) 그런 다음 두 번째 가스 유량이 동일한 조건에서

섹션 1과 2에서는 면적 평균 유속이 일정하게 유지됩니다.

.(3)

. (4)

언제인지 확인하는 것은 쉽습니다.
, 즉. 섹션 F의 균일한 속도 필드의 경우 값 1과 같습니다. 다른 모든 경우에는 (4)의 분자가 분모보다 크고
.

가치 가치 주어진 섹션에서 속도 필드의 불균일 정도의 특성으로 작용할 수 있습니다. 필드가 더 고르지 않을수록 , 더 . 수량을 불러드리겠습니다 필드 계수.

그림으로 돌아갑니다. 10, 이제 필드 계수의 값이 다음과 같다는 결론을 내리기가 쉽습니다. 섹션 1의 운동량은 섹션 2의 운동량보다 큽니다. 섹션 1과 2의 운동량은 적분에 의해 결정됩니다.

왜냐하면
, 그러면 다음과 같습니다

(5)

따라서 전체 유속과 면적 평균 속도가 동일함에도 불구하고 혼합 과정에서 속도장이 수평을 이룰 때 흐름의 이동량은 감소합니다.
일정하게 유지하십시오.

이제 섹션 1과 섹션 2 사이의 흐름에 대한 운동량 방정식을 작성해 보겠습니다.

.

부등식(5)에 따라 이 방정식의 왼쪽은 항상 양수입니다. 그것은 다음과 같습니다
즉, 원통형 혼합 챔버의 속도 장의 균등화는 정압의 증가를 동반합니다. 챔버의 입구 부분에는 챔버 출구의 압력에 비해 압력이 감소합니다. 이러한 공정 특성은 예를 들어 그림 1에 표시된 것처럼 노즐과 하나의 원통형 혼합 챔버로 구성된 가장 간단한 이젝터에 직접 사용됩니다. 10. 챔버 입구에 진공이 있기 때문에 이 이젝터는 대기에서 공기를 흡입한 다음 혼합물을 대기 중으로 다시 배출합니다. 그림에서. 그림 10은 또한 이젝터 챔버의 길이에 따른 정압의 변화를 보여줍니다.

얻은 정성적 결론은 혼합 공정의 고려된 부분에서 가스 밀도의 변화가 중요하지 않은 경우에 유효하며 그 결과 대략적으로 가정할 수 있습니다.
. 그러나 온도가 크게 다른 가스를 혼합하는 경우, 단면 전체에 걸쳐 밀도의 불균일이 큰 경우 및 주 혼합 구역의 초음속에서 밀도가 챔버의 길이에 따라 눈에 띄게 변화하는 경우, 혼합 공정 중 정적 가스 압력이 증가하거나 감소하지 않는 이젝터 작동 모드가 가능합니다.

위에서 가정한 것처럼 혼합 챔버가 원통형이 아니지만 길이에 따라 변하는 단면적을 갖는 경우 길이에 따른 정압의 임의 변화를 얻을 수 있습니다.

원통형 혼합 챔버가 있는 이젝터의 주요 기하학적 매개변수는 배출 가스와 배출 가스에 대한 노즐 출구 섹션의 면적 비율입니다.

,

여기서 F 3은 원통형 혼합 챔버의 단면적입니다.

높은 가치를 지닌 이젝터 즉, 상대적으로 작은 챔버 면적을 사용하면 압력이 높지만 방출 계수가 크면 작동할 수 없습니다. 작은 이젝터 많은 양의 가스를 흡입할 수 있지만 압력이 크게 증가하지는 않습니다.

이젝터의 두 번째 특징적인 기하학적 매개변수는 디퓨저의 팽창 정도입니다.
- 디퓨저 출구 단면적과 디퓨저 입구 단면적의 비율. 이젝터가 디퓨저 출구에서 주어진 정압에서 작동하는 경우(예: 대기 중으로 배출하거나 가스 압력이 일정한 저장소로 배출되는 경우) 디퓨저 f의 팽창 정도는 이젝터의 모든 매개변수에 큰 영향을 미칩니다. 이 경우 f가 증가하면 혼합 챔버의 정압이 감소하고 혼합물의 전체 압력이 그다지 크지 않은 변화와 함께 분출 속도 및 분출 계수가 증가합니다. 물론 이는 이젝터의 어느 부분에서나 음속에 도달하는 순간까지만 해당됩니다.

이젝터의 세 번째 기하학적 매개변수는 혼합 챔버의 상대적 길이입니다.
- 기존의 이젝터 계산 방법에는 포함되지 않지만 이젝터 매개변수에 큰 영향을 미치며 단면 전체에 걸쳐 혼합물 매개변수의 균등화 완전성을 결정합니다. 아래에서는 챔버의 길이가 충분히 크다고 가정합니다.
및 필드 계수 콘센트 섹션에서는 통일에 가깝습니다.

저압 환경에서 고속으로 이동하는 고압 흐름의 연행

생기

설명

분출의 효과는 높은 속도로 움직이는 더 높은 압력의 흐름이 낮은 압력의 매체를 운반한다는 것입니다. 동반된 흐름을 방출이라고 합니다. 두 매체를 혼합하는 과정에서 속도는 동일해지며 일반적으로 압력이 증가합니다.

물리적 공정의 주요 특징은 배출(활성) 흐름의 고속에서 흐름 혼합이 발생한다는 것입니다.

동축 제트는 압력이 일정한 대기에서 전파되지 않고 채널 벽이나 혼합 챔버에 의해 제한되기 때문에 질량 유량에 대한 평균 축 운동량은 일정하게 유지되지 않으며 정압은 x를 따라 달라질 수 있습니다. 중심선. 방출 흐름의 속도가 일정한 반경의 혼합 챔버에서 방출 흐름의 속도보다 큰 한, x 방향의 압력은 증가할 것이며, 여기서 핵은 빠른 혼합으로 인해 흡수됩니다. 전단층(커널은 채널로 들어가는 직접 흐름의 일부입니다).

이젝터 챔버에서 흐름을 혼합하는 과정은 그림 1에 개략적으로 설명되어 있습니다. 1.

이젝터실 내 흐름의 혼합

쌀. 1

섹션 0-0에서는 혼합 챔버의 시작과 동시에 작업(배출) 흐름 V E 및 흡입(배출) 흐름 V EJ의 평균 속도가 초기입니다. 이 섹션 뒤에는 혼합 프로세스에 포함되지 않는 작업 흐름 속도의 핵심이 중앙에 보존되는 흐름 혼합의 초기 섹션이 있습니다. 코어 내에서 유속은 일정하며 노즐의 평균 유출 속도 VE 와 같습니다.

흡입 유동에 의해 덮이는 환형 영역 내에서 유사한 일정한 속도의 코어가 관찰될 수 있습니다. 이러한 일정한 속도 영역 사이에는 난류 교환 영역이 있으며, 여기서 유속은 작업 흐름 코어의 V E에서 흡입 흐름 영역의 V EJ까지 끊임없이 변합니다. 초기 섹션은 작업 흐름의 핵심이 쐐기로 고정되는 지점에서 끝납니다.

작업 유속 코어와 흡입 유속 코어의 쐐기 지점이 일치하지 않으면 초기 섹션과 주요 섹션 사이에 전이 섹션이 나타나며 그 안에는 일정한 속도의 영역 중 하나만 있습니다.

이젝터 챔버 내 흐름의 혼합은 흐름 경로를 따라 평균 압력의 변화를 동반합니다. 유속의 가로 분포 프로파일이 평준화되고 전체 흐름의 평균 속도가 섹션에서 섹션으로 감소함에 따라 압력이 증가합니다.

벽의 표면 마찰을 고려하지 않고 일정한 반경의 채널 혼합 영역의 압력 증가는 다음 공식으로 결정할 수 있습니다.

,

여기서 p 0은 0-0 섹션의 압력입니다.

p 1 - 섹션 1-1의 압력 (그림 1);

r은 물질의 밀도입니다.

V E - 작업 흐름 속도;

V A - 흡입 유량;

그리고 E는 노즐과 챔버의 면적 비율(상대적 팽창)입니다.

예를 들어, 서로 다른 속도를 갖는 적어도 두 개의 제트 흐름이 있는 원통형 파이프에서 효과가 나타납니다.

재료 흐름은 흐름이 혼합되는 채널 또는 챔버의 형태를 취합니다.

타이밍 특성

개시 시간(-1에서 1까지 로그);

수명(1부터 9까지의 로그 tc)

성능 저하 시간(-1에서 1까지의 로그 td)

최적의 개발 시간(1부터 6까지의 로그 tk)

도표:

효과의 기술적 구현

방출 효과의 기술적 구현

배출 효과를 기술적으로 구현하려면 가정용 진공 청소기의 공기 흐름을 그림 1에 표시된 시스템의 흡입 파이프로 보내는 것으로 충분합니다. 2.

가장 간단한 배출 시스템

쌀. 2

가장 간단한 배출 시스템은 소련 가정용 진공 청소기 패키지에 포함되어 있습니다.

1- 공기 흐름이 배출되는 튜브;

2 - 분출된 액체를 공급하는 파이프;

3 - 배출된 액체가 있는 저장소;

4 - 공기 흐름;

5 - 배출된 액체의 스프레이 콘.

공기 흐름의 베르누이 희박화는 저장소에서 액체(유색 수용액)를 끌어오고, 공기 흐름은 공급 파이프 끝에서 방울을 찢어서 분사합니다. 탱크 내 액위와 분사 지점(파이프 끝)의 높이 차이는 10~15cm이고, 가스 흐름관의 내경은 30~40mm, 공급관은 2~3mm입니다.

효과 적용

직접적인 기계적 에너지 없이 배출되는 흐름의 압력을 높이는 것은 다양한 기술 분야에서 사용되는 제트 장치에 사용됩니다. 발전소 - 연료 연소 장치(가스 분사 버너); 증기 보일러의 전원 공급 시스템(캐비테이션 방지 워터제트 펌프) 터빈 추출(증기 제트 압축기)의 압력을 증가시킵니다. 응축기(스팀 제트 및 워터 제트 이젝터)에서 공기를 흡입합니다. 발전기의 공기 냉각 시스템; 난방 시설에서; 물을 가열하는 믹서로서; 산업 난방 공학 - 용광로의 연료 공급, 연소 및 공기 공급 시스템, 엔진 테스트를 위한 벤치 설치; 환기 장치 - 덕트와 방을 통해 지속적인 공기 흐름을 생성합니다. 급수 설비 - 깊은 우물에서 물을 들어 올리기 위해; 고체 벌크 재료 및 액체 운송용.

문학

1. 물리학. 큰 백과사전 사전.- M.: Big Russian Encyclopedia, 1999.- P.90, 460.

2. 새로운 폴리테크닉 사전 - M.: Great Russian Encyclopedia, 2000. - P.20, 231, 460.

키워드

• 방출
• 포착
• 흐름
• 유량
• 난류 경계층
• 혼입
• 압력

자연 과학 섹션:

배출 효과 - 1. 압력을 받는 한 매체가 다른 매체에 영향을 미치고 필요한 방향으로 끌어당기는 두 매체를 혼합하는 과정입니다. 2. 터빈의 정상적인 작동을 위한 만조 및 장기 홍수 시 수압의 인위적 복원 물리적 공정의 특징은 분출(활성) 흐름의 고속에서 흐름 혼합이 발생한다는 것입니다.

효과를 적용합니다.직접적인 기계적 에너지 없이 배출되는 흐름의 압력을 높이는 방법이 사용됩니다. 잉크젯 장치 , 이는 다양한 기술 분야에서 사용됩니다.

· 발전소에서 - 연료 연소 장치에서(가스 주입 버너);

· 증기 보일러의 전원 공급 시스템(캐비테이션 방지) 워터 제트 펌프);

· 터빈 추출로 인한 압력 증가( 증기 제트 압축기);

· 응축기에서 공기를 흡입하기 위해 ( 증기 및 워터젯 이젝터);

· 발전기의 공기 냉각 시스템;

· 난방 시설의 경우;

· 물 가열용 믹서로서;

· 산업용 난방 엔지니어링 - 용광로의 연료 공급, 연소 및 공기 공급 시스템, 엔진 테스트를 위한 벤치 설치;

· 환기 장치 - 채널과 방을 통해 지속적인 공기 흐름을 생성합니다.

· 급수 설비 - 깊은 우물에서 물을 끌어올리기 위한 용도;

· 고체 벌크 재료 및 액체 운송용.

자이로스코프(또는 꼭대기)는 대칭축을 중심으로 고속으로 회전하는 거대한 대칭 몸체입니다. .
자이로스코프 효과 - 보존, 원칙적으로 방향 회전축다음과 같은 특정 조건에서 동반되는 자유롭고 빠르게 회전하는 몸체 전진 (원추형 표면을 따라 축을 이동하여) 회전 (회전축의 진동 운동(떨림);

원심력- 물체가 곡선을 따라 움직일 때 물체가 곡선을 떠나 곡선에 접선 방향으로 계속 이동하도록 하는 힘입니다. 구심력은 중심력과 반대이므로 곡선을 따라 움직이는 물체는 중심에 접근하려고 노력합니다. 이 두 힘의 상호작용으로 인해 신체는 곡선 운동을 받게 됩니다.

도플러 효과 -소스의 움직임 및/또는 수신기의 움직임으로 인해 수신기에 의해 기록된 파동의 주파수와 길이의 변화입니다.

응용: 물체까지의 거리, 물체의 속도, 물체의 온도를 결정합니다.

확산- 물질 입자의 열 이동으로 인해 접촉 물질이 상호 침투합니다. 확산은 기체, 액체 및 고체에서 발생합니다.

애플리케이션:화학 반응 조절, 증발 및 응축 과정, 물질 접착을 위한 화학 동역학 및 기술.

수압- 정지해 있는 유체의 어느 지점에서의 압력. 자유 표면(대기)의 압력과 해당 지점 위에 위치한 액체 기둥의 압력의 합과 같습니다. 모든 방향에서 동일합니다(파스칼의 법칙). 선박의 정수력(부력, 지지력)을 결정합니다.

이젝터는 더 빠른 속도로 움직이는 한 매체에서 다른 매체로 운동 에너지를 전달하도록 설계된 장치입니다. 이 장치의 작동은 베르누이의 원리를 기반으로 합니다. 이는 장치가 한 매체의 테이퍼링 부분에서 감소된 압력을 생성할 수 있으며, 이는 차례로 다른 매체의 흐름으로 흡입을 유발한다는 것을 의미합니다. 따라서 첫 번째 매질의 흡수 부위에서 옮겨진 다음 제거됩니다.

장치에 대한 일반 정보

이젝터는 펌프와 함께 작동하는 작지만 매우 효과적인 장치입니다. 물에 관해 이야기하면 당연히 물 펌프가 사용되지만 증기 펌프, 증기-오일 펌프, 수은 증기 펌프 또는 액체-수은 펌프와 함께 작동할 수도 있습니다.

대수층이 꽤 깊은 경우에는 이 장비를 사용하는 것이 좋습니다. 이러한 상황에서는 기존의 펌핑 장비가 집에 물을 공급하는 데 대처할 수 없거나 너무 적은 압력을 공급하는 경우가 가장 자주 발생합니다. 이젝터는 이 문제를 해결하는 데 도움이 될 것입니다.

종류

이젝터는 매우 일반적인 장비이므로 이 장치에는 여러 가지 유형이 있습니다.

• 첫 번째는 증기입니다. 이는 가스 및 밀폐된 공간을 흡입하고 이러한 공간에서 진공을 유지하는 데 사용됩니다. 이 장치의 사용은 다양한 기술 산업에서 널리 사용됩니다.
• 두 번째는 스팀 제트입니다. 이 장치는 제한된 공간에서 액체, 증기 또는 가스를 흡입할 수 있는 증기 제트의 에너지를 사용합니다. 노즐에서 고속으로 나오는 증기는 움직이는 물질을 운반합니다. 물을 빠르게 흡입하기 위해 다양한 선박 및 선박에 가장 자주 사용됩니다.
• 가스 이젝터는 고압 가스의 과잉 압력을 사용하여 저압 가스를 압축한다는 사실에 기초하여 작동 원리를 갖는 장치입니다.

물 흡입용 이젝터

물 추출에 관해 이야기하면 워터 펌프용 이젝터가 가장 자주 사용됩니다. 문제는 나중에 물이 7m 미만으로 판명되면 일반 물 펌프가 큰 어려움을 겪을 것이라는 것입니다. 물론 성능이 훨씬 더 높은 수중 펌프를 즉시 구입할 수 있지만 비용이 많이 듭니다. 그러나 이젝터를 사용하면 기존 장치의 성능을 높일 수 있습니다.

이 장치의 디자인이 매우 간단하다는 점은 주목할 가치가 있습니다. 수제 장치를 생산하는 것도 매우 실제적인 작업으로 남아 있습니다. 하지만 이를 위해서는 이젝터 도면을 열심히 작성해야 합니다. 이 간단한 장치의 기본 작동 원리는 물의 흐름에 추가 가속을 주어 단위 시간당 액체 공급을 증가시키는 것입니다. 즉, 장치의 임무는 수압을 높이는 것입니다.

구성요소

이젝터를 설치하면 최적의 취수 수준이 크게 높아집니다. 지표의 깊이는 대략 20~40미터입니다. 이 특정 장치의 또 다른 장점은 예를 들어 더 효율적인 펌프에 필요한 것보다 작동에 훨씬 적은 전력이 필요하다는 것입니다.

펌프 이젝터 자체는 다음 부분으로 구성됩니다.

• 흡입실;
• 디퓨저;
• 좁은 노즐.

작동 원리

이젝터의 작동 원리는 전적으로 베르누이의 원리에 기초합니다. 이 진술은 흐름 속도를 높이면 항상 그 주위에 낮은 압력 영역이 형성된다는 것을 나타냅니다. 이로 인해 방전과 같은 효과가 달성됩니다. 액체 자체가 노즐을 통과합니다. 이 부분의 직경은 항상 구조의 나머지 부분의 크기보다 작습니다.

약간만 좁아져도 들어오는 물의 흐름이 크게 가속화된다는 점을 이해하는 것이 중요합니다. 다음으로 물은 혼합실로 들어가고 그곳에서 감소된 압력이 생성됩니다. 이 과정의 발생으로 인해 액체가 흡입 챔버를 통해 믹서로 들어가고 그 압력은 훨씬 높아집니다. 간단히 설명하면 이것이 이젝터의 원리이다.

여기서 물이 직접 공급원에서 장치로 들어가지 않고 펌프 자체에서 들어가야 한다는 점에 유의하는 것이 중요합니다. 즉, 펌프에 의해 들어 올려진 물의 일부가 이젝터 자체에 남아 노즐을 통과하도록 장치를 장착해야 합니다. 이는 들어 올려야 하는 액체 덩어리에 일정한 운동 에너지를 공급하는 데 필요합니다.

이러한 작업 덕분에 물질 흐름의 지속적인 가속이 유지됩니다. 장점 중 하나는 펌프용 이젝터를 사용하면 스테이션이 한계까지 작동하지 않기 때문에 많은 양의 전기를 절약할 수 있다는 것입니다.

펌프 장치 유형

위치에 따라 내장형과 원격형이 있을 수 있습니다. 설치 위치 간에 큰 구조적 차이는 없지만 스테이션 설치 자체와 성능이 약간 변경되므로 약간의 작은 차이가 여전히 느껴질 것입니다. 물론, 내장형 이젝터가 스테이션 내부 또는 스테이션 근처에 설치되어 있다는 것은 이름에서 분명합니다.

이 유형의 장치는 설치를 위해 추가 공간을 할당할 필요가 없기 때문에 좋습니다. 이젝터 자체의 설치도 이미 내장되어 있으므로 수행할 필요가 없으며 스테이션 자체만 설치하면 됩니다. 이러한 장치의 또 다른 장점은 다양한 유형의 오염으로부터 매우 잘 보호된다는 것입니다. 단점은 이러한 유형의 장치가 상당히 많은 소음을 발생시킨다는 것입니다.

모델 비교

원격 장비는 설치하기가 다소 더 어렵고 해당 위치에 별도의 장소를 할당해야 하지만 예를 들어 소음의 양은 크게 줄어듭니다. 그러나 다른 단점도 있습니다. 원격 모델은 최대 10m 깊이에서만 효과적인 작동을 제공할 수 있습니다. 내장 모델은 처음에는 너무 깊지 않은 소스를 위해 설계되었지만 장점은 상당히 강력한 압력을 생성하여 액체를 보다 효율적으로 사용할 수 있다는 것입니다.

생성된 제트기는 가정용 요구 사항뿐만 아니라 예를 들어 물 공급과 같은 작업에도 충분합니다. 내장 모델의 증가된 소음 수준은 처리해야 할 가장 중요한 문제 중 하나입니다. 대부분의 경우 별도의 건물이나 우물 케이슨에 이젝터와 함께 설치하면 해결됩니다. 또한 그러한 스테이션에는 더 강력한 전기 모터에 대해서도 걱정해야 합니다.

연결

원격 이젝터 연결에 대해 이야기하는 경우 다음 작업을 수행해야 합니다.

• 추가 파이프 배치. 이 시설은 압력 라인에서 취수 설비까지 물 순환을 보장하는 데 필요합니다.
• 두 번째 단계는 취수 스테이션의 흡입구에 특수 파이프를 연결하는 것입니다.

그러나 내장 장치를 연결하는 것은 펌핑 스테이션을 설치하는 일반적인 과정과 전혀 다르지 않습니다. 필요한 파이프 또는 파이프를 연결하는 데 필요한 모든 절차는 공장에서 수행됩니다.

이젝터 - 그게 뭐야? 설명, 장치, 유형 및 기능. 주입과 배출의 차이점은 무엇입니까?

주입

주입(a. 주입; n. 주입, Einspritzung; f. 주입; i. inyeccion)은 두 가지 물질 흐름을 연속적으로 혼합하고 주입(작동) 흐름의 에너지를 주입된 흐름에 전달하는 과정입니다. 다양한 장치, 탱크 및 파이프라인에 주입합니다. 혼합 흐름은 기체, 증기 및 액체상일 수 있으며 등상, 이상 및 가변상(예: 증기-물)일 수 있습니다. 주입에 사용되는 제트장치(펌프)를 인젝터라고 합니다. 주입 현상은 16세기부터 알려졌습니다. 19세기 초부터. 주입 공정은 증기 기관차 굴뚝의 견인력을 향상시키기 위해 산업적으로 사용되었습니다.

주입 이론의 기초는 70년대 독일 과학자 G. Zeiner와 영국 과학자 W. J. M. Rankin의 연구에서 확립되었습니다. 19 세기 소련에서는 1918년부터 A. Ya. Milovich, N. I. Galperin, S. A. Khristianovich, E. Ya. Sokolov, P. N. Kamenev 등이 주입 이론 및 실습 개발에 크게 기여했습니다. 서로 다른 속도로 주입된 흐름은 충격과 열 에너지로의 변환, 속도 균등화 및 주입된 흐름의 압력 증가로 인해 운동 에너지가 크게 손실됩니다. 주입은 에너지, 질량, 운동량 보존 법칙으로 설명됩니다. 이 경우 충격으로 인한 에너지 손실은 혼합 시작 시 유속 차이의 제곱에 비례합니다. 두 개의 균질한 매체를 신속하고 철저하게 혼합해야 하는 경우 작업 흐름의 질량 속도는 주입된 매체의 질량 속도를 2~3배 초과해야 합니다. 어떤 경우에는 주입 중에 유체 역학 과정과 함께 열 에너지가 작업 흐름에 의해 주입되는 열 과정으로 발생합니다(예: 액체와 응축수 매체를 집중적으로 혼합하여 증기로 액체를 가열하는 경우). .

주입의 원리는 파이프를 통해 이동하는 가스 또는 액체의 주입(작동) 흐름의 압력 P1과 평균 선형 속도 u1이 좁은 구간에서 변경된다는 것입니다. 유량 증가(u2>u1), 압력(P2<Р1) падает, т.е. рост кинетической энергии потока сопровождается уменьшением его потенциальной энергии. При падении давления Р2 ниже давления Р0 в суженную часть трубы засасывается инжектируемая среда, которая за счёт поверхностного трения увлекается рабочим потоком и смешивается с ним. При дальнейшем движении смеси по трубе с расширяющимся сечением уменьшение скорости потока до 3 и его кинетической энергии сопровождается нарастанием потенциальной энергии и давления до величины Р3, причём Р2<Р0<Р3<Р1. Таким образом, в результате инжекционное давление инжектируемой среды возрастает от Р0 до Р3 за счёт падения давления рабочего потока от Р1 до Р3, а давление смешанного потока приобретает промежуточное значение.

예를 들어, 차가운 주입 액체와 접촉하여 작동 증기가 응축되는 경우와 같이 매체의 위상이 바뀌면서 주입하는 경우 작업 흐름의 압력을 초과하는 혼합 흐름의 압력을 생성할 수 있습니다. 이 경우 분사에 소요되는 작업은 제트 에너지뿐만 아니라 응축 작업 증기의 양이 감소할 때 외부 압력과 열 에너지가 위치 에너지로 변환되어 수행됩니다. 혼합된 흐름. 다양한 매체를 혼합, 가열, 압축, 펌핑하는 기계적 방법에 비해 주입은 간단하지만 2~3배 더 많은 에너지가 필요합니다. 주입 사용에 대한 자세한 내용은 주입기 문서를 참조하세요.

www.mining-enc.ru

이젝터 펌프의 작동 원리 및 설계

이젝터 - 그게 뭐야? 이 질문은 자율 급수 시스템을 마련하는 과정에서 시골집 및 별장 소유자 사이에서 자주 발생합니다. 일반적으로 이러한 시스템에 들어가는 물의 공급원은 미리 뚫은 우물 또는 우물이며, 이 우물에서 액체는 표면으로 올라올뿐만 아니라 파이프라인을 통해 운반되어야 합니다. 이러한 문제를 해결하기 위해 소스의 액체를 10m 이상의 깊이에서 펌핑해야 하는 경우 펌프, 센서 세트, 필터 및 워터 이젝터로 구성된 전체 기술 단지가 사용됩니다.

어떤 경우에 이젝터가 필요합니까?

이젝터가 무엇인지에 대한 질문을 다루기 전에 이를 갖춘 펌핑 스테이션이 필요한 이유를 알아야 합니다. 기본적으로 이젝터(또는 이젝터 펌프)는 고속으로 움직이는 한 매체의 운동 에너지가 다른 매체로 전달되는 장치입니다. 따라서 이젝터 펌핑 스테이션의 작동 원리는 베르누이의 법칙에 기초합니다. 파이프라인의 좁은 부분에서 한 매체의 감소된 압력이 생성되면 이는 다른 매체의 형성된 흐름으로 흡입을 일으키고 흡입에서 전달됩니다. 가리키다.

모두가 잘 알고 있습니다. 수원의 깊이가 클수록 수원에서 표면으로 물을 끌어올리는 것이 더 어려워집니다. 일반적으로 수원의 깊이가 7m를 초과하면 기존 표면 펌프는 기능을 수행하기 어렵습니다. 물론 이 문제를 해결하려면 더 생산적인 수중 펌프를 사용할 수 있지만, 반대로 표면형 펌핑 스테이션용 이젝터를 구입하여 사용되는 장비의 특성을 크게 향상시키는 것이 더 좋습니다.

이젝터가 있는 펌핑 스테이션을 사용하면 주 파이프라인의 액체 압력이 증가하는 동시에 별도의 분기를 통해 흐르는 액체 매질의 빠른 흐름 에너지가 사용됩니다. 이젝터는 일반적으로 제트형 펌프(워터 제트, 액체 수은, 증기 수은 및 증기 오일)와 함께 작동합니다.

펌핑 스테이션용 이젝터는 표면 펌프가 있는 스테이션의 이미 설치되었거나 계획된 설치의 출력을 높여야 하는 경우 특히 적합합니다. 이러한 경우 이젝터를 설치하면 저수지에서 취수 깊이를 20-40m까지 늘릴 수 있습니다.

외부 이젝터가 있는 펌핑 스테이션의 개요 및 작동

이젝터 장치의 종류

설계 및 작동 원리에 따라 이젝터 펌프는 다음 범주 중 하나에 속할 수 있습니다.

이러한 이젝터 장치의 도움으로 기체 매체가 제한된 공간에서 펌핑되고 ​​희박한 공기 상태가 유지됩니다. 이 원리에 따라 작동하는 장치는 광범위한 응용 분야를 가지고 있습니다.

스팀제트

이러한 장치에서는 증기 제트의 에너지를 사용하여 제한된 공간에서 기체 또는 액체 매체를 흡입합니다. 이러한 유형의 이젝터의 작동 원리는 설비의 노즐에서 고속으로 빠져나가는 증기가 노즐 주위에 위치한 환형 채널을 통해 빠져나가는 운반 매체를 운반한다는 것입니다. 이 유형의 이젝터 펌핑 스테이션은 다양한 목적을 위해 선박 구내에서 물을 빠르게 펌핑하는 데 주로 사용됩니다.

이러한 유형의 이젝터가 있는 스테이션은 초기에 저압 하에서 고압 가스로 인해 가스 매체의 압축이 발생한다는 사실에 기초한 작동 원리를 갖는 스테이션이 가스 산업에 사용됩니다. 설명된 프로세스는 펌핑된 매체의 흐름이 디퓨저로 향하는 혼합 챔버에서 발생하며, 디퓨저에서는 속도가 느려지고 그에 따라 압력이 증가합니다.

디자인 특징 및 작동 원리

펌프용 원격 이젝터의 설계 요소는 다음과 같습니다.

• 펌핑된 매체가 흡입되는 챔버;
• 혼합 장치;
• 디퓨저;
• 단면이 가늘어지는 노즐.

이젝터는 어떻게 작동하나요? 위에서 언급했듯이 이러한 장치는 베르누이 원리에 따라 작동합니다. 액체 또는 기체 매체의 흐름 속도가 증가하면 주변에 저압 영역이 형성되어 희박 효과에 기여합니다.

따라서 이젝터 장치가 장착된 펌핑 스테이션의 작동 원리는 다음과 같습니다.

• 이젝터 장치에 의해 펌핑된 액체 매체는 단면적이 입구 라인의 직경보다 작은 노즐을 통해 후자로 들어갑니다.
• 직경이 감소하는 노즐을 통해 혼합기 챔버로 들어가면 액체 매질의 흐름이 눈에 띄게 가속되어 이러한 챔버에서 압력이 감소된 영역이 형성됩니다.
• 이젝터 믹서에서 진공 효과가 발생하여 더 높은 압력의 액체 매질이 챔버로 흡입됩니다.

펌핑 스테이션에 이젝터와 같은 장치를 장착하기로 결정한 경우 펌핑된 액체 매체가 우물이나 우물에서 유입되지 않고 펌프에서 유입된다는 점을 명심하십시오. 이젝터 자체는 펌프를 통해 우물이나 우물 밖으로 펌핑된 액체의 일부가 테이퍼링 노즐을 통해 혼합실로 되돌아가는 방식으로 배치됩니다. 노즐을 통해 이젝터 믹서 챔버로 들어가는 액체 흐름의 운동 에너지는 우물 또는 우물에서 펌프에 의해 흡입되는 액체 매질의 질량으로 전달되어 입구 라인을 따라 이동하는 일정한 가속을 보장합니다. 이젝터가 있는 펌핑 스테이션에서 펌핑되는 액체 흐름의 일부는 재순환 파이프로 들어가고 나머지는 해당 스테이션에서 제공되는 물 공급 시스템으로 들어갑니다.

이젝터가 장착된 펌핑 스테이션의 작동 방식을 이해하면 물을 표면으로 끌어올리고 파이프라인을 통해 운반하는 데 더 적은 에너지가 필요하다는 것을 이해하게 됩니다. 따라서 펌핑 장비 사용의 효율성이 증가할 뿐만 아니라 액체 매질을 펌핑할 수 있는 깊이도 증가합니다. 또한 스스로 액체를 흡입하는 이젝터를 사용하면 펌프가 공회전되는 것을 방지할 수 있습니다.

이젝터가 있는 펌핑 스테이션의 설계에는 재순환 파이프에 탭이 설치되어 있습니다. 이젝터 노즐로 흐르는 액체의 흐름을 조절하는 밸브를 사용하면 이 장치의 작동을 제어할 수 있습니다.

설치 현장의 이젝터 유형

펌핑 스테이션을 장착하기 위해 이젝터를 구매할 때 이러한 장치는 내장형이거나 외장형일 수 있다는 점을 명심하십시오. 이 두 가지 유형의 이젝터의 설계 및 작동 원리는 사실상 다르지 않으며 차이점은 설치 위치에만 있습니다. 내장 이젝터는 펌프 하우징 내부에 배치하거나 펌프 하우징 가까이에 장착할 수 있습니다. 내장형 배출 펌프에는 다음과 같은 여러 가지 장점이 있습니다.

• 설치에 필요한 최소 공간;
• 오염으로부터 이젝터를 효과적으로 보호합니다.
• 펌핑된 액체에 포함된 불용성 함유물로부터 이젝터를 보호하는 추가 필터를 설치할 필요가 없습니다.

한편, 내장된 이젝터는 얕은 깊이(최대 10m)에서 물을 펌핑하는 데 사용되는 경우 높은 효율성을 발휘한다는 점을 명심해야 합니다. 이젝터가 내장된 펌핑 스테이션의 또 다른 중요한 단점은 작동 중에 상당한 소음이 발생하므로 별도의 공간이나 물을 담은 우물의 케이슨에 배치하는 것이 좋습니다. 또한 이러한 유형의 이젝터 설계에는 펌핑 장치 자체를 구동하는 더 강력한 전기 모터의 사용이 포함된다는 점을 명심해야 합니다.

이름에서 알 수 있듯이 원격(또는 외부) 이젝터는 펌프로부터 일정 거리에 설치되며 상당히 클 수 있으며 최대 50미터까지 도달할 수 있습니다. 원격형 이젝터는 원칙적으로 유정에 직접 배치되며 재순환 파이프를 통해 시스템에 연결됩니다. 원격 이젝터가 있는 펌핑 스테이션에는 별도의 저장 탱크도 사용해야 합니다. 이 탱크는 물을 항상 재순환할 수 있도록 하는 데 필요합니다. 또한 이러한 탱크가 있으면 원격 이젝터로 펌프의 부하를 줄이고 작동에 필요한 에너지 양을 줄일 수 있습니다.

내장 장치보다 효율이 약간 낮은 원격형 이젝터를 사용하면 상당한 깊이의 우물에서 액체 매체를 펌핑하는 것이 가능합니다. 또한 외부 이젝터가있는 펌핑 스테이션을 만들면 우물 바로 근처에 배치 할 수 없지만 취수원에서 20 ~ 40 미터 떨어진 곳에 설치할 수 있습니다. 우물에서 그렇게 먼 거리에 있는 펌핑 장비의 위치가 작동 효율성에 영향을 미치지 않는 것이 중요합니다.

이젝터 제작 및 펌핑 장비와의 연결

이젝터가 무엇인지 이해하고 작동 원리를 연구한 후에는 이 간단한 장치를 자신의 손으로 만들 수 있다는 것을 이해하게 될 것입니다. 문제없이 구입할 수 있다면 왜 이젝터를 직접 손으로 만드나요? 그것은 절약에 관한 것입니다. 이러한 장치를 직접 만들 수 있는 도면을 찾는 데는 특별한 문제가 없으며 이를 만들기 위해 값비싼 소모품과 복잡한 장비가 필요하지 않습니다.

이젝터를 만들고 펌프에 연결하는 방법은 무엇입니까? 이를 위해서는 다음 구성 요소를 준비해야 합니다.

• 여성 티;
• 노동 조합;
• 커플 링, 팔꿈치 및 기타 피팅 요소.

이젝터는 다음 알고리즘에 따라 제작됩니다.

1. 티의 하부에 피팅이 나사로 고정되어 티의 좁은 분지 파이프가 티 내부에 있지만 뒷면에서 돌출되지 않도록 수행됩니다. 이음쇠의 좁은 분지관 끝에서 티 상단까지의 거리는 약 2~3mm가 되어야 합니다. 피팅이 너무 길면 좁은 파이프의 끝을 깎아내고, 짧으면 폴리머 튜브를 사용하여 연장합니다.
2. 외부 나사산이 있는 어댑터가 티의 상부에 나사로 고정되어 펌프의 흡입 라인에 연결됩니다.
3. 피팅이 이미 설치된 티의 하부에 앵글 형태의 굽힘이 나사로 고정되어 이젝터의 재순환 파이프에 연결됩니다.
4. 앵글 형태의 굽힘도 티의 측면 분지 파이프에 나사로 고정되어 있으며 콜릿 클램프를 사용하여 우물에서 물을 공급하는 파이프가 연결됩니다.

수제 이젝터를 제조하는 동안 만들어진 모든 나사산 연결은 밀봉되어야 하며 이는 FUM 테이프를 사용하여 보장됩니다. 물이 공급되는 파이프에는 이젝터가 막히는 것을 방지하는 체크 밸브와 메쉬 필터를 배치해야합니다. 시스템의 물 재순환을 보장하는 펌프 및 저장 탱크에 이젝터를 연결할 파이프의 경우 금속 플라스틱과 폴리에틸렌으로 만든 제품을 선택할 수 있습니다. 두 번째 옵션에서는 설치 시 콜릿 클램프가 필요하지 않지만 특수 압착 요소가 필요합니다.

필요한 모든 연결이 완료되면 수제 이젝터가 우물에 배치되고 전체 파이프라인 시스템이 물로 채워집니다. 그런 후에야 펌핑 스테이션의 첫 번째 시동이 수행될 수 있습니다.

그것은 무엇입니까? 설명, 장치, 유형 및 기능

이젝터는 더 빠른 속도로 움직이는 한 매체에서 다른 매체로 운동 에너지를 전달하도록 설계된 장치입니다. 이 장치의 작동은 베르누이의 원리를 기반으로 합니다. 이는 장치가 한 매체의 테이퍼링 부분에서 감소된 압력을 생성할 수 있으며, 이는 차례로 다른 매체의 흐름으로 흡입을 유발한다는 것을 의미합니다. 따라서 첫 번째 매질의 흡수 부위에서 옮겨진 다음 제거됩니다.

장치에 대한 일반 정보

이젝터는 펌프와 함께 작동하는 작지만 매우 효과적인 장치입니다. 물에 관해 이야기하면 당연히 물 펌프가 사용되지만 증기 펌프, 증기-오일 펌프, 수은 증기 펌프 또는 액체-수은 펌프와 함께 작동할 수도 있습니다.

대수층이 꽤 깊은 경우에는 이 장비를 사용하는 것이 좋습니다. 이러한 상황에서는 기존의 펌핑 장비가 집에 물을 공급하는 데 대처할 수 없거나 너무 적은 압력을 공급하는 경우가 가장 자주 발생합니다. 이젝터는 이 문제를 해결하는 데 도움이 될 것입니다.

종류

이젝터는 매우 일반적인 장비이므로 이 장치에는 여러 가지 유형이 있습니다.

• 첫 번째는 증기입니다. 이는 가스 및 밀폐된 공간을 흡입하고 이러한 공간에서 진공을 유지하는 데 사용됩니다. 이 장치의 사용은 다양한 기술 산업에서 널리 사용됩니다.
• 두 번째는 스팀 제트입니다. 이 장치는 제한된 공간에서 액체, 증기 또는 가스를 흡입할 수 있는 증기 제트의 에너지를 사용합니다. 노즐에서 고속으로 나오는 증기는 움직이는 물질을 운반합니다. 물을 빠르게 흡입하기 위해 다양한 선박 및 선박에 가장 자주 사용됩니다.
• 가스 이젝터는 고압 가스의 과잉 압력을 사용하여 저압 가스를 압축한다는 사실에 기초하여 작동 원리를 갖는 장치입니다.

물 흡입용 이젝터

물 추출에 관해 이야기하면 워터 펌프용 이젝터가 가장 자주 사용됩니다. 문제는 우물을 뚫은 후 물이 7m 미만으로 판명되면 일반 워터 펌프가 큰 어려움에 대처할 것이라는 것입니다. 물론 성능이 훨씬 더 높은 수중 펌프를 즉시 구입할 수 있지만 비용이 많이 듭니다. 그러나 이젝터를 사용하면 기존 장치의 성능을 높일 수 있습니다.

이 장치의 디자인이 매우 간단하다는 점은 주목할 가치가 있습니다. 수제 장치를 생산하는 것도 매우 실제적인 작업으로 남아 있습니다. 하지만 이를 위해서는 이젝터 도면을 열심히 작성해야 합니다. 이 간단한 장치의 기본 작동 원리는 물의 흐름에 추가 가속을 주어 단위 시간당 액체 공급을 증가시키는 것입니다. 즉, 장치의 임무는 수압을 높이는 것입니다.

구성요소

이젝터를 설치하면 최적의 취수 수준이 크게 높아집니다. 지표의 깊이는 대략 20~40미터입니다. 이 특정 장치의 또 다른 장점은 예를 들어 더 효율적인 펌프에 필요한 것보다 작동에 훨씬 적은 전력이 필요하다는 것입니다.

펌프 이젝터 자체는 다음 부분으로 구성됩니다.

작동 원리

이젝터의 작동 원리는 전적으로 베르누이의 원리에 기초합니다. 이 진술은 흐름 속도를 높이면 항상 그 주위에 낮은 압력 영역이 형성된다는 것을 나타냅니다. 이로 인해 방전과 같은 효과가 달성됩니다. 액체 자체가 노즐을 통과합니다. 이 부분의 직경은 항상 구조의 나머지 부분의 크기보다 작습니다.

약간만 좁아져도 들어오는 물의 흐름이 크게 가속화된다는 점을 이해하는 것이 중요합니다. 다음으로 물은 혼합실로 들어가고 그곳에서 감소된 압력이 생성됩니다. 이 과정의 발생으로 인해 액체가 흡입 챔버를 통해 믹서로 들어가고 그 압력은 훨씬 높아집니다. 간단히 설명하면 이것이 이젝터의 원리이다.

여기서 물이 직접 공급원에서 장치로 들어가지 않고 펌프 자체에서 들어가야 한다는 점에 유의하는 것이 중요합니다. 즉, 펌프에 의해 들어 올려진 물의 일부가 이젝터 자체에 남아 노즐을 통과하도록 장치를 장착해야 합니다. 이는 들어 올려야 하는 액체 덩어리에 일정한 운동 에너지를 공급하는 데 필요합니다.

이러한 작업 덕분에 물질 흐름의 지속적인 가속이 유지됩니다. 장점 중 하나는 펌프용 이젝터를 사용하면 스테이션이 한계까지 작동하지 않기 때문에 많은 양의 전기를 절약할 수 있다는 것입니다.

펌프 장치 유형

장치의 설치 위치에 따라 내장형 또는 원격형이 될 수 있습니다. 설치 위치 간에 큰 구조적 차이는 없지만 스테이션 설치 자체와 성능이 약간 변경되므로 약간의 작은 차이가 여전히 느껴질 것입니다. 물론, 내장형 이젝터가 스테이션 내부 또는 스테이션 근처에 설치되어 있다는 것은 이름에서 분명합니다.

이 유형의 장치는 설치를 위해 추가 공간을 할당할 필요가 없기 때문에 좋습니다. 이젝터 자체의 설치도 이미 내장되어 있으므로 수행할 필요가 없으며 스테이션 자체만 설치하면 됩니다. 이러한 장치의 또 다른 장점은 다양한 유형의 오염으로부터 매우 잘 보호된다는 것입니다. 단점은 이러한 유형의 장치가 상당히 많은 소음을 발생시킨다는 것입니다.

모델 비교

원격 장비는 설치하기가 다소 더 어렵고 해당 위치에 별도의 장소를 할당해야 하지만 예를 들어 소음의 양은 크게 줄어듭니다. 그러나 다른 단점도 있습니다. 원격 모델은 최대 10m 깊이에서만 효과적인 작동을 제공할 수 있습니다. 내장 모델은 처음에는 너무 깊지 않은 소스를 위해 설계되었지만 장점은 상당히 강력한 압력을 생성하여 액체를 보다 효율적으로 사용할 수 있다는 것입니다.

생성된 제트기는 가정용 요구 사항뿐만 아니라 예를 들어 물 공급과 같은 작업에도 충분합니다. 내장 모델의 증가된 소음 수준은 처리해야 할 가장 중요한 문제 중 하나입니다. 대부분의 경우 이는 별도의 건물이나 우물 케이슨에 이젝터와 함께 펌핑 스테이션을 설치하여 해결됩니다. 또한 그러한 스테이션에는 더 강력한 전기 모터에 대해서도 걱정해야 합니다.

연결

원격 이젝터 연결에 대해 이야기하는 경우 다음 작업을 수행해야 합니다.

• 추가 파이프 배치. 이 시설은 압력 라인에서 취수 설비까지 물 순환을 보장하는 데 필요합니다.
• 두 번째 단계는 취수 스테이션의 흡입구에 특수 파이프를 연결하는 것입니다.

그러나 내장 장치를 연결하는 것은 펌핑 스테이션을 설치하는 일반적인 과정과 전혀 다르지 않습니다. 필요한 파이프 또는 파이프를 연결하는 데 필요한 모든 절차는 공장에서 수행됩니다.

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수처리 기술의 시약 배출 및 주입 | RSCI 기사 게시

Petrosyan O.P.1, Gorbunov A.K.2, Ryabchenkov D.V.3, Kulyukina A.O.4

1고등 전문 교육을 위한 연방 정부 예산 교육 기관 칼루가 지점 부교수 물리 및 수리 과학 후보자 "N.E. Bauman(국립 연구 대학)"(N.E. Bauman의 이름을 딴 MSTU 카잔 지점), 2물리 및 수학 과학 박사, 고등 전문 교육을 위한 연방 주 예산 교육 기관 "N.E. Bauman (국립 연구 대학) "(N.E. Bauman의 이름을 딴 모스크바 주립 기술 대학 카잔 지점), 3대학원생, 고등 전문 교육 연방 주 예산 교육 기관 "N.E.의 이름을 딴 모스크바 주립 기술 대학 Kaluga 지점" Bauman (국립 연구 대학) "(N.E. Bauman의 이름을 딴 KF MSTU), 4대학원생, 고등 전문 교육 연방 주 예산 교육 기관 Kaluga 지점 "N.E. Bauman (국립 연구 대학) "(N.E. Bauman의 이름을 딴 모스크바 주립 기술 대학 Karolkov 지점)

수처리 기술에서 시약의 배출 및 주입

주석

수처리 시스템은 다양한 시약을 도입합니다. 소독수에 시약을 투입하는 주요 기술적 방법은 배출과 주입이다. 이 기사에서는 이러한 방법을 분석합니다. 고성능 이젝터를 계산하는 방법이 개발되었습니다. 저자가 수행한 실험실 및 생산 테스트에서는 내부 단면의 세로 치수의 최적 비율을 설정하여 배출 계수의 가장 효과적인 값을 보장했습니다.

핵심 단어: 이젝터, 디퓨저, 혼합 챔버, 배출 계수, 통기, 염소화.

Petrosyan O.P.1, Gorbunov A.K.2, Ryabchenkov D.V.3, Kuliukina A.O. 4

물리학 및 수학 박사 1명, 부교수, 물리학 및 수학 박사 2명, 교수, 3대학원생, 4대학원생, 고등 전문 교육 기관 "바우만 모스크바 주립 기술 대학(국립 연구 대학") 칼루가 지점 칼루가 지점 ) N.E. Bauman의 이름을 딴 모스크바 주립 기술 대학)

수처리 기술에서 시약의 배출 및 주입

수처리 시스템은 다양한 시약을 도입합니다. 소독수에 시약을 투입하는 주요 기술적 방법은 배출과 주입이다. 이 기사에서는 이 두 가지 방법을 모두 분석합니다. 고효율 이젝터를 계산하는 기술이 개발되었습니다. 저자가 수행한 실험실 및 생산 테스트에서는 내부 섹션 세로 치수의 가장 좋은 비율을 확립했으며, 이는 배출 계수의 최대 유효 값을 보장합니다.

키워드: 이젝터, 디퓨저, 혼합 챔버, 배출 계수, 통기, 염소화.

주민에게 중앙에서 공급되는 식수는 SanPin 2.1.4.559-96을 준수해야 합니다. 이 수질은 일반적으로 그림 1에 제시된 고전적인 2단계 방식을 사용하여 달성됩니다. 첫 번째 단계에서는 응집제와 응집제를 정제수에 도입한 다음 수평 침전 탱크와 급속 필터에서 정화 작업을 수행합니다. 2단계에서는 RHF에 들어가기 전 소독을 실시합니다.

쌀. 1 – 수처리 시스템의 기술 다이어그램

따라서 이 계획은 가스(염소, 오존, 암모니아, 이산화염소), 차아염소산염 용액, 응고제(황산알루미늄 및/또는 수산화염화알루미늄), 응집제(PAA, Prystol 및 Fennopol) 형태로 물에 다양한 시약을 도입하는 것을 제공합니다. ). 대부분의 경우 이러한 시약의 투여 및 공급은 주입 또는 배출을 통해 수행됩니다.

주입은 가압 펌프를 사용하여 노즐(인젝터)을 통해 염소수, 차아염소산염, 응고제(응집제) 용액을 도입하고 분사하는 것입니다.

이젝터 - "배출 펌프"는 매질을 배출하여 시약 또는 가스 용액을 작동시킵니다. 진공은 더 빠른 속도로 움직이는 작동(활성) 흐름에 의해 생성됩니다. 이 활성 흐름을 배출이라고 하며, 움직이는 혼합물을 배출(수동 혼합물)이라고 합니다. 이젝터 혼합 챔버에서 수동 혼합물은 에너지를 활성 흐름으로 전달하며 그 결과 속도를 포함한 모든 지표가 나타납니다.

배출 프로세스의 광범위한 사용은 다음 요소에 의해 정당화됩니다: 장치의 단순성 및 유지 관리; 마찰 부품이 없기 때문에 마모가 적고 긴 서비스 수명을 보장합니다. 이것이 바로 방출이 다음과 같은 많은 복잡한 기술 장치에 사용되는 이유입니다: 화학 반응기; 탈기 및 통기 시스템; 가스 운송 설비, 건조 및 진공 청소; 열전달 시스템; 물론 위에서 언급한 바와 같이 수처리 및 급수 시스템에도 적용됩니다.

동일한 시스템에서 인젝터 사용의 제한은 생산성이 낮기 때문에 생산성이 낮기 때문에 시스템 비용이 크게 증가하고 이젝터를 사용하여 생산성을 높이는 것이 저렴하기 때문에 생산성이 낮습니다. 따라서 작은 마을에 식수를 공급하기 위해 설계된 자동 모듈형 정수장에서는 주입 방식이 압도적으로 많습니다. 시약이 물에 도입되는 모든 지점에서 주입이 사용되는 범용 스테이션의 일반적인 설계가 제시됩니다. 절충안이 만들어지는 경우가 많습니다(그림 2). 첫 번째 단계에서는 이젝터(4)의 염소 처리기를 사용하여 염소 가스를 물에 분출하여 소위 염소수를 얻습니다. 그런 다음 (두 번째 단계에서) 이 염소수는 펌프(1)를 통해 수로(2)로 주입됩니다. 물이 움직입니다.

쌀. 2 – 염소가스를 물에 분사 및 주입

쌀. 3 – 수도관에 주입하는 동안 염소수를 도입하는 방식

이러한 경우 염소수를 송수관(2)에 도입하기 위한 일반적인 주입 장치가 그림 3에 나와 있습니다. 이 방식의 장점은 배출과 주입의 합리적인 조합으로, 주입 구현에 필요한 펌프 1 덕분에 이젝터의 높은 배출 성능을 보장할 수 있다는 것입니다. 최대 20kg Cl/시간의 용량을 갖는 이젝터용 구성에서 펌프 1을 선택하는 다이어그램이 그림 1에 나와 있습니다. 4.

그림에서. 그림 5는 가스 시약(주로 염소)을 송수관에 주입하는 데 가장 일반적인 일반적인 이젝터 설계를 보여줍니다. 이젝터는 배출 흐름(물) 공급 라인으로 구성되며, 이는 원추형 노즐(1)이며 혼합 챔버(작업 챔버)(2)와 혼합 챔버(4)에 연결됩니다. 배출된 염소 가스는 작업 챔버(2)에 공급됩니다. 장치 3을 통해 디퓨저 5는 염소수를 수도관에 공급합니다.

쌀. 4 – 이젝터 20kg Gl/hour용 펌프 선택 다이어그램

이러한 이젝터의 매개변수는 시약 입력 장치의 모든 주요 작동 매개변수를 결정하는 초기 값입니다. 저자는 다양한 용량의 이젝터 모델 범위가 개발되고 특허된 고성능 염소처리기 계산 방법을 개발했습니다.

실제로 정량 펌프인 인젝터의 성능 및 기타 특성은 펌프 자체의 일반적인 기술적 특성과 펄스 도징 시스템에 따라 달라집니다. 이젝터의 주요 특성은 단면의 설계 특징에 의해 결정되며 이러한 특징은 매우 기본적이므로 기술 계산 및 실험 연구 없이는 이젝터의 효율성을 보장하는 것이 거의 불가능합니다. 따라서 염소 가스를 물에 주입하기 위한 이젝터의 예를 사용하여 이러한 문제를 고려하는 것이 좋습니다.

따라서 이젝터의 작용은 에너지 공급이 큰 액체의 분출 흐름(활성 흐름)의 운동 에너지를 에너지 공급이 적은 분출(수동) 흐름으로 전달하는 것을 기반으로 합니다. . 특정 위치 에너지(정압)와 특정 운동 에너지(속도 압력)의 합이 일정하고 전체 압력과 동일한 이상적인 유체에 대한 베르누이 방정식을 작성해 보겠습니다.

쌀. 5 – 염소 가스를 물에 주입하기 위한 이젝터

노즐에서 흐르는 물은 더 빠른 속도(v2>v1), 즉 큰 속도 압력을 가지므로 작업 챔버 2와 혼합 챔버에서 물 흐름의 압압력이 감소합니다(p2

작동 유체의 유량(QP)에 대한 배출된 액체의 유량(QE)의 비율을 혼합 또는 배출 계수라고 합니다. -a.

이젝터 매개변수에 따라 배출 계수는 0.5에서 2.0까지 상당히 넓은 범위에 있습니다. 워터제트 펌프의 가장 안정적인 작동은 a=1에서 관찰됩니다.

배출 펌프의 압력 계수 ß는 배출된 유체 흐름의 총 기하학적 양력 높이(H)(미터)의 비율입니다. 이는 이젝터 입구의 압력과 작업 흐름(h)의 압력입니다. m - 배압.

이젝터의 효율성을 특징짓고 장치의 설계 매개변수에 따라 달라지는 중요한 매개변수는 펌프의 효율성입니다. 알려진 바와 같이, 이 계수는 소비 전력(h·QP·Y kGm/sec)에 대한 유효 소비 전력(H·QE·Y kGm/sec)의 비율과 동일하다.

따라서 배출펌프의 작동효율은 압력과 배출계수의 곱에 의해 결정된다. 다양한 용량의 이젝터의 압력 계수를 결정하기 위해 벤치에서 실험실 실험이 수행되었습니다. 이젝터의 결과적인 실험 다이어그램은 그림 3에 나와 있습니다. 이 다이어그램은 20kg/h의 분출 가스 흐름을 보장하는 이젝터 입구 압력, 배압 및 분출 액체 흐름과 같은 매개변수를 결정합니다.

이젝터 매개변수를 계산하기 위해 얻은 방법론에 따라 염소 생산성이 0.01kg/시간에서 200kg/시간인 염소 처리기 모델 범위에 대한 이젝터의 기본 표준 크기가 결정되어 최대 배출 용량이 보장됩니다. 이젝터의 내부 세로 섹션 구성이 설정되었습니다. 다음 섹션 치수를 고려해야 합니다(그림 5): 노즐 직경 D, 작업 챔버 길이 L, 혼합 챔버 직경 D1, 혼합 챔버 길이 L1, 디퓨저 출구 직경 D2, 디퓨저 길이 L2.

물 소비량 R에 대한 염소 소비량 Q의 의존성에 대한 실험적 확인이 이루어졌습니다. 곡선 Q = f(R)은 두 개의 직선으로 근사화되며, 이 직선의 교차점은 높은 배출 계수를 갖는 유효 배출 영역과 비효과적 영역을 분리합니다. . 분명히, 효과적인 방출 영역이 더 중요하며, 이젝터의 내부 단면 설계는 이 영역의 방출 계수가 최대가 되도록 해야 합니다.

분출 계수가 변경되는 영역은 혼합 챔버 F의 단면적과 노즐 F1의 단면적의 비율과 동일한 이젝터 m의 기하학적 매개 변수에 의해 결정됩니다.

따라서 이 매개변수는 배출 펌프의 다른 모든 주요 치수를 계산하는 주요 매개변수입니다.

실험 결과와 기존 분석 데이터를 비교하여 얻은 결과를 분석하면 다음과 같은 결론을 내릴 수 있습니다. 가장 효과적인 펌프 배출은 1.5 – 2.0 값 범위에 있는 매개변수 m에 해당합니다. 이 경우, D = 7 mm에서 공식 D1 = D에 의해 결정되는 혼합 챔버의 직경은 8.6 - 10 mm 범위에 있습니다.

그림 5에 표시된 모든 매개 변수를 연결하는 비율이 실험적으로 설정되었습니다. L = 1.75D, L1 = 1.75D, L2 = 7.75D. 이러한 비율은 최대 유효 배출 영역에 있는 최대 배출 계수를 제공합니다.

따라서 최대 배출을 달성하려면 내부 종단면의 설계와 치수 비율이 발견된 비율 D1 = 1.25D, D2 = 2.5D, L = 1.75D, L1 = 1.75D, L2와 일치해야 한다는 결론을 내릴 수 있습니다. = 7.75D

이러한 관계에 따라 설계된 배출 펌프는 다이어그램에서 결정된 고압 하에서 펌프 입구로 들어가는 배출 액체의 운동 에너지를 더 낮은 속도 압력으로 혼합 챔버에 공급되는 배출 가스로 전달하기 위한 최적의 조건을 생성합니다. 더 적은 에너지 보유량과 최대 가스 흡입을 보장합니다.

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원리 - 방출 - 석유 및 가스 대백과사전, 기사, 1페이지

원리 - 배출

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분출 원리는 다음과 같습니다. 노즐을 고속으로 떠나는 주입 가스 흐름은 진공을 생성하고 주변 공간에서 분출된 가스를 운반합니다.

배출 원리는 가스와 공기를 흡입하고 혼합하는 가스 버너, 배기 가스 제거 장치, 연소 및 가스화를 위해 공기를 공급하는 증기 제트 장치에 사용됩니다. 손실을 줄이기 위해 배출 장치는 다단계로 만들어집니다. 이 경우, 흡입된 매체도 매체 혼합물에 의해 배출됩니다.

배출 원리는 간단합니다. 팬이 별도의 공간에 설치되어 고속 기압이 생성됩니다. 좁은 노즐을 빠져나오면 깨끗한 공기의 흐름이 폭발성 혼합물과 함께 대기 중으로 배출됩니다. 배출 설치(그림 20)는 효율성이 낮으며 더 나은 솔루션을 찾을 수 없는 경우에 사용됩니다.

공압식 재생기 내부의 모래 이동은 배출 원리에 따라 이루어집니다. 0 2 - 0 3 kgf / cm2의 압력으로 공기가 공급되는 파이프 입구와 노즐 사이의 틈새로 들어가면 최대 2 5 mm 크기의 모래 입자와 입자 집합체가 공기 흐름에 의해 운반됩니다. , 고속으로 가속하고 위로 날아갑니다. 파이프를 떠날 때 모래-공기 흐름은 펜더 실드와 만나며, 내부 표면에는 모래 층이 유지되어 이중 역할을 합니다. 흐름의 영향을 받아 모래는 쉴드가 조기 마모되는 것을 방지합니다. 반면, 펜더 실드의 내부 표면 주위를 유동할 때, 유동의 서로 다른 층에서 서로 다른 속도로 움직이는 모래 입자가 서로 마찰됩니다. 마찰의 결과로 곡물의 내부 성장이 분해되고 개별 곡물이 필름과 점토 껍질에서 벗어나 둥근 모양을 얻습니다. 청소 된 모래는 리시버로 배출되고 속도의 상당 부분을 잃은 공기는 떨어지는 모래 커튼을 통해 먼지와 작은 석영 알갱이를 운반합니다.

두 번째 유형의 유압 혼합기가 작동할 때 노즐에서 고속으로 흐르는 액체 흐름 주변의 압력을 감소시키는 효과로 구성된 배출 원리가 사용됩니다. 결과적으로 점토 가루가 희박 영역으로 흡입됩니다. 생성된 펄프는 탱크에 들어가 특수 슈에 닿아 점토와 물의 집중적 혼합을 촉진합니다.

UENP 설비의 분말 공급 장치는 유동층에서 분말을 배출하는 원리로 작동합니다. 압축공기가 공급되어 분말을 유동화시키는 다공성 칸막이가 있는 원통형 용기입니다. 편심 진동기를 사용하여 분말의 추가 유동화를 달성합니다. 분무기에 분말을 공급하기 위해 피더에는 이젝터가 있습니다. 기어 박스, 밸브 및 토글 스위치가있는 피더 본체에 제어판이 부착되어 있습니다.

제트 믹서를 사용한 apn-arat의 작동은 이러한 장치에 내재된 일부 기능을 갖춘 배출 원리를 기반으로 합니다. 이 논문은 제트 믹서를 사용하여 반응기를 계산하는 방법을 제시합니다.

배출 원리를 기반으로 한 환기 장치가 더 안전한 것으로 간주됩니다.

워터젯 펌프인 엘리베이터는 배출 원리에 따라 작동합니다.

배출 원리에 따라 작동하는 스팀 제트 펌프를 사용하여 드럼에서 결정 분리가 수행됩니다. 결정화기에 들어가는 증발조의 온도는 40 - 45C이고 스팀 제트 펌프 작동의 결과로 16C로 감소됩니다. 냉각된 조는 두 번째 결정화기로 들어가며 온도는 10C로 더욱 낮아집니다. .

일부 기업에서는 챔버 건조기를 사용하여 원료를 건조하고 예열하는 동시에 공압 배출 원리에 따라 작동하는 로딩 장치용 컨테이너 역할을 합니다. 이러한 건조기는 사출 성형 또는 압출 기계에 근접하게 설치되며 동시에 여러 장비에 사용됩니다.

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인젝터 (이 용어는 프랑스어 injecteur에서 유래했으며 라틴어 injicio - "I throw in"에서 유래): 1. 주가속기 내부에 하전입자를 도입하는 목적으로 사용되는 가속기, 일반적으로 선형가속기. 이 경우 인젝터 내부의 모든 입자에 전달되는 에너지는 주 가속기가 작동을 시작하는 데 필요한 최소값보다 커야 합니다.

2. 가스나 증기를 압축하고 액체를 다양한 장치나 저장소에 주입하도록 설계된 제트 펌프. 인젝터는 증기기관차는 물론 기관차 내부 및 소형 보일러 설비에도 사용되어 증기보일러 내부에 급수를 공급합니다. 인젝터의 장점은 움직이는 부품이 없고 유지 관리가 매우 간단하다는 것입니다. 인젝터의 작용은 증기 제트가 보유한 운동 에너지를 다른 유형의 에너지, 즉 물의 위치 에너지로 변환하는 데 기반을 둡니다. 이 경우 세 개의 콘이 공통 주입기 챔버 내부의 동일한 축에 배치됩니다. 보일러의 증기 라인을 사용하여 첫 번째 스팀 콘에 증기가 공급되고, 이 스팀 콘은 첫 번째 콘의 입구에서 고속으로 발전하고 탱크에서 파이프를 통해 공급되는 물을 포착합니다. 그 후, 물과 응축 증기로 구성된 결과 혼합물은 물 (또는 응축) 콘으로, 그로부터 배출 콘으로, 그리고 체크 밸브를 통해 증기 보일러로 구동됩니다. 확장 원뿔은 내부의 물 흐름 속도를 감소시켜 압력이 증가하고 결국 증기 보일러 내부의 압력을 극복하고 급수를 보일러로 펌핑하기에 충분해집니다. 인젝터 작동 초기에 생성된 과잉 물은 "메신저" 파이프의 밸브를 통해 배출됩니다. 인젝터에 들어가는 물의 온도는 40 ° C 이하, 흡입 높이는 2.5m를 초과해서는 안되며 인젝터는 수직 및 수평으로 모두 설치할 수 있다는 점도 고려해야합니다.

증기-물 주입기. 증기-물 주입기 공정의 특징. 증기-물 인젝터에서는 액체와 혼합되는 과정에서 완전히 응축되는 증기 제트의 운동 에너지로 인해 액체의 압력이 증가합니다.

다른 제트 장치의 공정과 달리 이 공정의 특징은 특정 조건에서 주입된 물의 압력을 작동 증기의 압력을 초과하는 값으로 증가시킬 수 있다는 것입니다. 덕분에 증기-물 주입기는 19세기 중반부터 사용되었습니다. 소형 보일러실의 공급 펌프로 널리 사용됩니다. 급수와 함께 작동 증기의 열이 보일러로 반환되기 때문에 이러한 장치의 낮은 효율은 특별히 중요하지 않았습니다. 분석에서 알 수 있듯이 역관계를 통해 혼합 흐름의 압력은 원칙적으로 가역적 혼합의 직선이 등압선에 비해 더 높은 등압선 영역을 통과하는 경우에만 상호 작용하는 흐름에서 얻을 수 있습니다. 상호작용하는 미디어의 상태.

제트 장치에서는 흐름이 개인 속도와 상호 작용할 때 돌이킬 수 없는 충격 손실이 있는 경우 가역적 혼합에 비해 흐름 엔트로피가 증가하여 혼합 흐름의 압력이 변경됩니다. 증기-물 주입기와 관련하여 작동 매체의 압력을 초과하는 압력을 얻을 가능성이 실제로 실현되었습니다. 이 능력은 작동 증기에서 얻은 일과 주입된 물의 압축으로 인해 발생합니다. 최근 전기를 생성하기 위한 자기유체역학 방법의 개발과 새로운 작동 유체의 열 사이클과 관련하여 이러한 설비에서 인젝터를 제트 커패시터 및 펌프로 사용하는 것에 대한 관심이 증가했습니다. 인젝터의 흐름 부분 요소의 손실을 줄이고 시동 조건을 연구하여 효율성을 높이는 것을 목표로 이러한 장치에 대한 수많은 연구가 나타났습니다. 이러한 작업 중 상당수가 일반화되었습니다. 산업용 인젝터의 매우 복잡한 설계가 자세히 설명되어 있습니다.

모든 설계에서 주입된 물은 작동 노즐을 둘러싸는 좁은 환형 슬롯을 통해 공급되므로 물은 인젝터에 있는 중앙 라발 노즐에서 나오는 작동 증기의 속도와 평행하게 향하는 고속으로 혼합 챔버로 들어갑니다. 중심선. 혼합실은 일반적으로 원뿔 모양입니다. 증기-물 주입기에 관한 연구를 진행함에 있어서, 최적의 유동부의 형상을 개발하는 과제는 설정되지 않았다. 가장 간단한 형태(원통형 혼합 챔버 포함)의 증기-물 인젝터를 계산하는 방법이 개발되었으며, 이 방법을 사용한 계산 결과는 이러한 인젝터에 대한 실험 연구 결과와 비교되었습니다. 증기와 물 사이의 충분한 온도차를 갖고 원통형 혼합실로부터 일정 거리에 위치한 노즐에서 나오는 작동 증기 제트는 주입된 물에서 응축되어 혼합실로 들어가기 전에 주입된 물의 온도를 tc로 증가시킵니다. 그리고 일정한 속도를 부여하는 것입니다. 이 아이디어는 액체로 채워진 공간에서 증기 제트의 응축에 대해 발표된 이론적이고 실험적인 연구와 잘 일치합니다. 단면적이 제한된 혼합실에 물이 들어가면 물의 속도는 증가하고 그에 따라 압력은 감소합니다. p가 특정 온도에서 포화 증기압보다 크면 액체가 혼합 챔버에서 이동하고 혼합 챔버와 디퓨저의 프로세스는 워터제트 펌프의 프로세스와 유사합니다. 이 경우, 속도 프로파일의 정렬로 인해 혼합실에서 압력의 증가가 발생하며, 이는 혼합실 초기에 상당한 불균일성을 나타냅니다. 그러면 디퓨저의 수압이 PC로 증가합니다. 이 경우 작동 또는 설계 요소는 워터제트 펌프의 특성과 마찬가지로 증기-물 인젝터의 특성에 동일한 영향을 미칩니다.

낮은 주입 계수에서는 상당한 차이가 발생합니다. 주입된 물의 유속이 감소하고 작동 증기의 C-곱이 일정해지면 수온이 혼합실의 압력에서 포화 온도보다 앞선 값으로 상승하고 물 부족으로 인해 인젝터가 고장납니다. 들어오는 모든 작동 증기의 응축. 이 모드는 최소 분사 비율을 결정합니다.

주입 계수가 증가함에 따라 배압이 감소하여 주입된 물의 유량이 증가하면 혼합실의 물 온도가 낮아집니다. 동시에 혼합실의 물 속도 변화로 인해 압력이 감소합니다.

주입된 물의 유량이 특정 한계까지 증가하면 혼합실 입구 부분의 압력 p는 가열된 물 온도 t에서 포화 압력으로 감소합니다.

배압이 감소한다고 해서 속도가 증가하는 것은 아니며, 혼합실 내에서 더 이상의 압력 강하는 불가능하므로 주입수의 유량을 결정하는 압력 강하는 증가할 수 없다. 이 경우 배압이 감소하면 혼합 챔버에서 물이 끓게 됩니다. 이 모드는 워터 제트 펌프의 캐비테이션 모드와 유사합니다. 따라서 혼합실에서 물이 끓는 정도에 따라 최대(한계) 주입 계수가 결정됩니다. 이는 영양분 주입기의 작동 모드라는 점에 유의해야 합니다. 이는 캐비테이션 모드에서 작동할 때 실험적으로 발견된 인젝터 성능의 배압 독립성을 설명할 수 있습니다. 다음은 혼합실의 가장 단순한 원통형 형태를 갖는 증기-물 주입기의 기본 설계 방정식을 유도한 것입니다.

특성 방정식. 임펄스 방정식은 다음 형식으로 작성할 수 있습니다. /2 (GWpi + GKWM) - (Gp + + GH) Wi=fp + fin, 여기서 p는 작동 노즐 출구 부분의 증기 압력입니다. Wpj는 노즐 출구 부분의 실제 증기 속도입니다. Wpj - 단열 유출 중 증기 속도; WHI는 노즐 출구 단면 평면의 환형 단면 fn에 주입된 물의 속도입니다. Y는 혼합실 끝에서의 물의 속도입니다. 다음과 같은 가정을 받아들인다: 1) 노즐 출구 부분 평면의 단면이 너무 커서 이 부분에 주입된 물의 속도가 0에 가깝고 주입된 물의 운동량 GKWH가 작업 증기 GWpi의 운동량은 무시할 수 있습니다. 2) 평면에서 수용 챔버의 단면적 작동 노즐의 출력 단면적은 원통형 혼합 챔버의 단면적을 크게 초과합니다.

p1에서 p2로의 압력 감소는 주로 혼합 챔버의 입구 부분 끝에서 발생합니다. 노즐 출구 단면이 혼합실 단면에 가까우면 인젝터 후의 압력은 주입된 물의 압력에 의존하지 않습니다. 단면 비율은 증기-제트 압축기, 워터제트 펌프 등 다른 유형의 제트 장치의 특성과 마찬가지로 증기-물 인젝터의 특성에 동일한 영향을 미칩니다. 표시기가 증가하면 분사 계수가 증가하고 분사기 p 이후 수압이 감소합니다. 이미 언급한 바와 같이, 증기-물 주입기에서 최대 및 최소 주입 계수는 혼합 챔버에서 물이 끓는 조건에 의해 제한됩니다. 혼합실 내 물의 끓는점은 혼합실 t_의 수온에서 포화 압력(캐비테이션)보다 낮아집니다. 이 두 압력(p 및 p2)은 작동 증기와 주입된 물의 주어진 매개변수와 주입기의 크기에 대해 주입 계수 u에 따라 달라집니다. 혼합실의 수온은 열 균형에 따라 결정됩니다. 이 온도에서 해당 pv 값은 포화 증기표에서 결정됩니다. 원통형 혼합 챔버 p2의 시작 부분에서의 수압은 주입된 매체와 작동 매체 사이의 자극 교환의 결과로 주입된 물의 질량이 혼합 챔버에 들어가기 전에 받는 속도에 따라 달라집니다.

작동 증기가 응축된 후 작동 유체 제트가 형성되어 매우 빠른 속도로 이동하고 결과적으로 매우 작은 단면적을 차지하며 이 제트 사이의 주요 충격 교환이 발생한다고 가정하면 주입된 물이 원통형 혼합 챔버에서 발생하면 압력 p에서 주입된 물을 얻는 평균 속도는 무시할 수 있습니다. 이 경우 혼합실 시작 부분의 수압은 베르누이 방정식에 의해 결정될 수 있습니다. 일정한 온도(t = const)에서 주입된 물의 압력이 감소하면 주입 값이 가까워지기 때문에 인젝터의 작동 범위가 감소합니다. 작동 증기 압력이 증가하면 비슷한 효과가 나타납니다. 주입된 물의 압력 p와 온도 t가 일정할 때 작동 증기 압력 p가 특정 값으로 증가하면 인젝터가 고장납니다. 따라서 UD = 1.8, 주입된 수압 p = 80 kPa 및 온도 / = 20 °C에서 작동 증기압 p가 0.96 MPa로 증가하면 주입기 고장이 발생하고 / = 40 °C에서 작동 증기 압력 0.65 MPa 이상으로 올릴 수 없습니다. 따라서 주입기의 주요 기하학적 매개변수와 작동 조건에 대한 제한 주입 계수의 의존성이 있습니다.

달성 가능한 주입 비율. 인젝터의 주어진 작동 조건에서 달성 가능한 주입 계수를 결정하기 위해: 작동 증기의 매개변수 p 및 t, 주입된 물의 매개변수 및 인젝터 후 필요한 수압, 특성 방정식 및 제한 주입 계수의 방정식 같이 해결해야 합니다. 노즐의 위치는 제한 주입 계수에 중요한 영향을 미칩니다. 즉, 혼합 챔버에서 노즐의 거리가 짧을수록 제한 주입 계수가 낮아집니다. 이는 혼합 챔버로부터 노즐의 작은 거리에서 작동 증기가 수용 챔버에서 완전히 응축될 시간이 없고 혼합 챔버의 입구 단면의 일부를 차지하여 감소한다는 사실로 설명될 수 있습니다. 물이 통과하는 단면. 혼합실로부터 노즐의 거리가 증가함에 따라 제한 주입 계수는 증가하지만 이 증가는 점차 느려집니다. 혼합 챔버로부터 노즐의 최대 거리(36mm)에서 제한 주입 계수는 계산된 계수에 가깝습니다. 더 이상 증가하면 제한 분사 계수가 눈에 띄게 증가하지 않을 것이라고 가정할 수 있으며, 작동 증기의 압력이 다르고 노즐 출구 부분의 직경이 다를 때 동일한 패턴이 관찰되었습니다. 얻은 결과를 바탕으로 다른 혼합 챔버와 작동 노즐을 사용한 모든 실험은 혼합 챔버에서 노즐까지의 최대 거리에서 수행되었습니다. p = 0.8 MPa 및 지수 1.8에서만 주입된 물의 압력이 p보다 작게 증가합니다. 이는 이러한 조건에서 인젝터의 작동 모드가 실패에 가깝다는 사실로 분명히 설명됩니다. 실제로 1.8 및 p = 0.8 MPa에서 계산된 주입된 물의 최소 압력은 약 0.6 atm입니다. 1.8 및 p = 0.8 MPa에서 주입된 물의 압력은 최소값에 가깝습니다. 이 모드에서 인젝터는 계산된 것과 거의 동일한 최대 주입 계수로 작동하지만 주입된 물의 압력이 계산된 증가를 생성하지 않습니다. 이 현상은 인젝터가 실속에 가까운 모드에서 작동했을 때 다른 실험에서도 관찰되었습니다. 이러한 조건에서 이론적으로 가능한 인젝터의 수압 증가를 실현하기 위해서는 유동 부분을 보다 세심하게 설계하고 혼합실 사이의 거리를 정확하게 선택하는 등의 작업이 필요합니다. 공압 이송용 제트 장치를 계산할 때 절대 압력 p는 장치의 수용 챔버에 인공 진공이 생성되지 않는 한 일반적으로 0.1 MPa와 같습니다. PC 값은 일반적으로 장치 이후 네트워크의 압력 손실과 같습니다. 이 압력 손실은 주로 제트 장치 이후의 파이프라인 파이프 직경과 이송 매체의 밀도에 따라 달라집니다. 공압 수송을 위한 제트 장치의 특성 부분에서 흐름 매개변수를 계산하기 위해 가스 제트 인젝터의 경우와 동일한 방정식을 사용할 수 있습니다. 작업 흐름의 초임계 확장으로 작업 노즐의 주요 치수는 제트 압축기와 동일한 공식을 사용하여 계산됩니다. 임계 미만의 팽창 정도에서 작동 노즐은 원뿔 모양을 가지며 노즐 단면적이 계산됩니다. 임계 미만 팽창도에서 노즐을 통과하는 유속은 장치의 축 크기가 결정되는 것과 마찬가지로 공식에 의해 결정됩니다.

물-공기 이젝터. 물-공기 이젝터의 설계 및 작동 특징. 물-공기 이젝터에서 작동(분출) 매체는 수렴 노즐에 압력을 가하여 공급되는 물이며 출구에서 고속을 얻습니다. 노즐에서 수용 챔버로 흐르는 물의 흐름은 파이프를 통해 챔버로 들어가는 공기 또는 증기-공기 혼합물을 운반하고, 그 후 흐름은 혼합 챔버와 디퓨저로 들어가 압력이 증가합니다. 흐름 부분의 전통적인 형태와 함께 작동 유체가 여러 개의 작동 노즐 또는 여러 개의 구멍이 있는 하나의 노즐(멀티 제트 노즐)을 통해 혼합 챔버로 공급되는 물-공기 이젝터가 사용됩니다.

실험 연구에서 알 수 있듯이 노즐과 같은 상호 작용 매체의 접촉 표면을 증가시키면 주입 계수가 어느 정도 증가하며 다른 모든 조건은 동일합니다.

실험 연구에서는 또한 단상 제트 장치의 경우 혼합 챔버의 길이를 8-10 구경 대신 40-50으로 늘릴 수 있는 가능성이 있음을 보여주었습니다. 이는 균질한 기체-액체 에멀션의 형성이 단상 흐름의 속도 프로파일을 평준화하는 것보다 더 긴 혼합 경로를 필요로 한다는 사실에 분명히 기인합니다.

이 문제에 특별히 전념한 연구에서 저자는 작업 제트기의 파괴 과정을 다음과 같이 보여줍니다. 기체 환경에서 작동 유체의 제트는 제트의 코어에서 떨어지는 방울의 결과로 파괴됩니다. 제트의 파괴는 노즐 출구로부터 몇 직경의 거리에 있는 표면에 잔물결(파도)이 나타나는 것으로 시작됩니다. 그런 다음 액체 방울이나 입자가 환경에 떨어지기 시작할 때까지 파동의 진폭이 증가합니다. 공정이 진행됨에 따라 제트의 핵심은 작아지고 결국 사라집니다. 제트가 파괴되는 거리는 주입된 가스가 연속 매체인 혼합 구역으로 간주됩니다. 압력이 급격히 증가하면 액체는 기포가 분포하는 연속 매체가 됩니다. 혼합 챔버의 길이는 혼합을 완료하기에 충분해야 합니다. 혼합 챔버의 길이가 충분하지 않으면 혼합 구역이 디퓨저로 변환되어 물-공기 이젝터의 효율성이 감소합니다.

저자가 연구한 기하학적 매개변수의 범위에 대해 혼합 길이는 각각 혼합 챔버의 32-12 구경이었습니다. 저자의 연구에 따르면 작동 노즐의 최적 형태는 다양한 용기 등에서 진공이 확산되는 것입니다. 물-공기 이젝터는 항상 단일 단계입니다. 2단 공기-물 이젝터 또는 증기 제트와 두 번째 워터 제트 단계를 갖춘 이젝터의 설계가 제안되었으나 널리 보급되지는 않았습니다. 응축 설비에서 단일 단계 물-공기 이젝터는 응축기에서 흡입된 증기-공기 혼합물에 포함된 공기를 2~6kPa의 압력에서 대기압으로 압축하거나, 물-공기 이젝터가 특정 높이에 있을 때 압축합니다. 배수 탱크의 수위보다 높은 압력은 배수관의 물-공기 기둥 혼합물의 압력 값만큼 대기압보다 낮습니다.

물-공기 이젝터 작동 조건의 특징은 작동수와 배출되는 공기의 밀도 차이가 크다는 것입니다. 이들 양의 비율은 10을 초과할 수 있습니다. 물-공기 이젝터의 질량 주입 계수는 일반적으로 10-6 정도이고 체적 주입 계수는 0.2-3.0입니다.

실험적 연구를 수행하기 위해 물-공기 이젝터는 종종 매체의 이동 특성을 관찰할 수 있도록 투명한 재료로 만들어집니다.실험적인 물-공기 이젝터 VTI - 플렉시 유리로 만들어진 입구 섹션과 혼합 측정 기능이 있습니다. 압력은 혼합 챔버 길이를 따라 4개 지점에서 측정됩니다. 길이에 따른 시각적 관찰과 압력 측정을 바탕으로 혼합 챔버의 흐름은 다음과 같이 나타납니다. 물의 흐름이 원래의 원통형 모양을 유지하면서 혼합 챔버로 들어갑니다. 처음부터 약 2 구경 d3 거리에서 혼합실은 이미 유백색 물-공기 에멀젼(거품)으로 채워져 있으며 혼합실 벽에는 물-공기 에멀젼의 역류가 관찰됩니다. 다시 제트기에 의해 포착되어 운반됩니다. 이러한 복귀 운동은 혼합 챔버의 길이에 따른 압력 증가로 인해 발생합니다. 고려된 모든 모드에서 혼합 챔버 시작 부분의 압력은 수용 챔버의 p와 같습니다. 낮은 배압에서 원통형 혼합 챔버의 압력 증가는 상대적으로 작습니다. 압력의 주요 증가는 디퓨저에서 발생합니다. 배압이 증가함에 따라 이 그림은 변합니다. 디퓨저의 압력 증가는 감소하지만 혼합 챔버에서는 급격히 증가하며 혼합 챔버의 상대적으로 작은 영역에서 점프 방식으로 발생합니다. 혼합실과 노즐의 단면적 비율이 작을수록 압력 점프가 더 두드러집니다. 점프 장소는 움직이는 유백색 유제가 아니라 기포가있는 맑은 물이기 때문에 명확하게 보입니다. 혼합실과 노즐의 단면적 비율이 클수록 물-공기 에멀젼의 역류가 더욱 발달합니다. 배압이 증가함에 따라 압력 점프는 제트 흐름의 반대 방향으로 이동하고 최종적으로 특정 배압(p)에서 혼합 챔버의 시작 부분에 도달합니다. 이 경우 물에 의한 공기의 배출이 멈추고 혼합실 전체는 기포가 없는 맑은 물로 채워집니다. 일정한 배압에서 작동수의 압력이 감소하는 경우에도 유사한 현상이 발생합니다. 설명된 유형의 제트 장치를 계산하기 위해 임펄스 방정식을 사용하면 매우 유익한 것으로 나타났습니다. 이 방정식은 제트 장치에서 발생하는 되돌릴 수 없는 에너지 손실의 주요 유형, 즉 충격 손실을 고려합니다. 후자는 주로 주입 매체와 작동 매체의 질량과 속도의 비율에 의해 결정됩니다. 물-공기 이젝터가 작동할 때 주입된 공기의 질량은 작동하는 물의 질량보다 수천 배 적으므로 작동하는 워터 제트의 속도를 어느 정도 변경할 수 없습니다.

단상 장치에 대한 설계 방정식을 도출할 때 수행된 것처럼 상호 작용 흐름에 대한 임펄스 방정식을 이 경우 사용하면 달성 가능한 주입 계수 값이 실험 값보다 몇 배 더 높아집니다. 따라서 지금까지 다양한 저자들이 제안한 물-공기 이젝터 계산 방법은 본질적으로 실험 데이터에 어느 정도 가까운 결과를 얻을 수 있는 경험식이다.

물-공기 이젝터에 대한 실험적 연구에 따르면 이젝터 작동 매개변수(작업 압력, 주입, 압축 매체, 공기 질량 유량)가 넓은 범위 내에서 변할 때 상당히 안정적인 체적 주입 계수가 유지되는 것으로 나타났습니다. 따라서 물-공기 이젝터를 계산하는 여러 가지 방법에서는 체적 주입 계수를 결정하는 공식을 제안합니다. 혼합실에서는 물과 공기의 접촉면이 크기 때문에 공기는 수증기로 포화됩니다. 에멀젼의 증기 온도는 물의 온도와 거의 같습니다. 따라서 에멀젼의 기체상은 포화 증기-공기 혼합물입니다. 혼합 챔버 시작 시 이 혼합물의 전체 압력은 수용 챔버 p에 주입된 건조 공기의 압력과 같습니다. 혼합물의 공기 부분압은 작업 환경 온도에서 포화 증기의 압력에 의해 이 압력보다 낮습니다. 이젝터에서 압축된 공기는 증기-공기 혼합물의 일부이므로 위의 체적 분사 계수 식에서 V 값은 Dalton의 법칙에 따라 증기-공기 혼합물의 체적 유량을 나타냅니다. 부분 압력에서 공기의 체적 유량 p. 주입된 공기의 질량 유량은 Clapeyron 방정식으로 결정할 수 있습니다. 디퓨저의 압력이 증가하면 에멀젼에 포함된 증기가 응축됩니다. 단일 제트 노즐과 약 10 구경 길이의 원통형 혼합 챔버를 갖춘 물-공기 이젝터의 테스트 결과를 기반으로 워터-공기 이젝터를 계산하기 위해 워터 제트 펌프에 대한 공식을 사용하는 것이 제안되었습니다. 질량 주입 계수는 체적 계수로 대체되며(분출된 매체의 속도는 0임) 작동하는 압축 매체의 특정 체적은 동일합니다.

실험에 따르면 GB가 증가함에 따라 주어진 온도에서 흡입된 혼합물의 증기 양이 처음에는 매우 빠르게 감소하다가 나중에는 더 천천히 감소합니다. 따라서 pa = pn(GB = 0) 지점의 세로 좌표에서 시작하여 특성 pa -AGB) at/cm = const는 증가하고 동일한 작업 수온에서 건조 공기 흡입에 해당하는 특성에 점근적으로 접근합니다. TV. 따라서, 주어진 온도에서 증기-공기 혼합물을 흡입할 때 워터제트 이젝터의 특성은 증기-제트 이젝터의 해당 특성과 크게 다릅니다. 이는 (과부하 지점까지) 직선입니다. Gn = 상수

단순화를 위해, 주어진 온도의 증기-공기 혼합물을 흡입할 때 워터제트 이젝터의 특성은 두 부분으로 구성된다는 것이 실용적인 목적으로 충분히 정확하게 가정될 수 있습니다. 증기 제트 이젝터는 작동 및 과부하라고 할 수 있습니다. 지정된 가정 하에서 워터젯 이젝터의 특성 작업 섹션 내에서 특성의 과부하 섹션은 건조한 공기를 흡입하는 경우 압력 pH에 해당하는 공기 유량 G에서 시작됩니다. 흡입되는 혼합물의 온도에서 포화 증기의 압력 pp. 재장전 구간, 즉 GB > G 영역의 경우 증기-공기 혼합물을 흡입할 때 이젝터의 특성이 주어진 t에서 건조 공기의 특성과 일치한다고 가정할 수 있습니다.

워터젯 이젝터가 건조한 공기를 흡입할 때 특정 흡입 압력 p에서 성능 GH를 높일 수 있거나, 주어진 G에서 작동 수압 pp를 높이고 배압을 줄여 흡입 압력을 낮출 수 있습니다. 즉, 디퓨저 PC 뒤의 압력입니다. 예를 들어 배수 탱크나 우물의 수위보다 특정 높이에 워터 제트 이젝터를 설치하면 PC를 줄일 수 있습니다. 이로 인해 디퓨저 이후의 압력은 배수 파이프라인의 컬럼 압력만큼 감소합니다. 사실, 동일한 작동 워터 펌프를 사용하면 작동 노즐 pp 앞의 수압이 약간 감소하지만 pp 감소로 인해 달성되는 긍정적인 효과는 부분적으로만 감소합니다. 물을 설치할 때 -배수관의 수위보다 높은 높이 H에 있는 제트 이젝터, 디퓨저 이후의 압력은 Рс = Р6 + Ar입니다. 워터제트 이젝터가 증기-공기 혼합물을 흡입할 때, 위에서 언급한 방식으로 pc를 줄이는 것도 이젝터의 특성에 유익한 영향을 미치지만, 작업 영역 내 흡입 압력의 감소로 인해 그다지 큰 영향을 미치지는 않습니다. 오히려 특성의 작업 섹션 길이가 증가했기 때문입니다(즉, G의 증가).

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배출 - 그리고, pl. 지금. (프랑스어: 방출). 저것들. 1. 두 가지 다른 매체(증기와 물, 물과 모래 등)를 혼합하는 과정으로, 한 매체가 압력을 받아 다른 매체에 영향을 미치고, 함께 끌어당겨 필요에 따라 밀어내는 과정입니다. ... 러시아어 외국어 사전

배출 - 그리고, g. 방출 f. 버리다. 1. 특별하다 l. 혼합 과정. 두 가지 매체 (증기와 물, 물과 모래 등). 하나의 매체가 압력을 받고 다른 매체에 영향을 미치고 함께 끌어서 필요한 방향으로 밀어냅니다.... ... 역사 사전 러시아어 갈리아어의

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방출 - ezhek/qi/ya [y/a] ... 형태소 철자 사전

배출 - 배출 배출 * 배출 - 두 가지 매체(예: 가스와 물)를 혼합하는 과정으로, 그 중 하나는 통과 흐름으로 압력을 받고 다른 매체에 작용하여 직접 지지하고 밀어냅니다. 대중교통 흐름은 작동하는 ... Girnichy 백과사전에 의해 생성됩니다.

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